Del Dottor Mainardi a49 



forza, si potrà sviluppare in serie a potenze intere positive di 

 T, e trascureremo quei termini della serie che contengono po- 

 tenze superiori alla prima. (*) Avremo quindi 



/ \ Ci" — CP tìrcos.o I \ 



cos.(T.:r)= -i = , cos.(r.7) = 



^.rsen.o 



/ \ rn"p" si r \ ? 



cos.(r.z) = —f- = ~ -+-(^1 — y sen.oj -~ ; 



le componenti della forza A r saranno 



secondo il prolungamento dell' asse Car=A.^.rcos.«; 



secondo quello di Cy=A.6 .rsen.o, (i) 



secondo il prolungamento di Cz=A[s-ì-^) — A — |sen.cj. 



I momenti della medesima forza saranno rispetto all' asse 

 Cz da X verso j=A0r(MP.cos.a-l-CPsen.o)=A^/-% 



rispetto a Cy da a; verso s=A ■(■J-t-l) — 1~ s^"- o 1 rsen.o, (a) 



rispetto a Cx da z verso y= A 1 {s-{-^) — | — sen. o 1 rcos.o. 



Rappresentiamo con a, b, e i coseni degli angoli che la 

 retta Cx forma cogli assi coordinati , cui si suppone riferita 

 la verga nella seconda posizione: con a , b , e i coseni che 



corrispondono a C/': con a , b ^ e quelli che riguardano Cz'. 



Immagino nella verga primitiva una nuova sezione normale al 

 proprio asse, ne indico l'area con A; coni la lunghezza dell' 

 asse compresa fra quella sezione ed un punto arbitrario, con 

 l la sua lunghezza totale. Fingo 1' area A piccola così che le 

 forze attualmente applicate ai varj punti di essa possano fin- 



C) Seguendo i principj della Meccanica molecolare, dietro le tracce dei chiar. 

 sig. Poisson e Caucliy, facilmente si tratta il problema con maggiore generalità, ma 

 non ho voluto recare qui un calcolo , la cui prolissità non è compensata dall' im- 

 portanza dei risultati. 



Tomo XII. li 



