42 Intorno alle PuopRrETA' ce. 



IdV-c òo = ò V, l'ò'P — eò'a= ò' P , rò"P — e"Ò"oj~ò" P , 



rn5?—fdo=d ?, 7H'ò'P-f'ò'o=ò' P, m"d"?—f"d"o=r P, 



n^V-!TÒo=d P , nò'? — ii'ò'o=ò' P , ?i"ò"P —c"y'o =^'■ P , 



e perciò le lormole (io) e (r4) si potranno scrivere nel mo- 

 do seguente 



ì) a = i)' o -+• (")' o ■+- ò'" o -f- co., 



X X X X 



ò' o ■= b' co -\- ò" o -H ò'"' o ■+- ec, 



y y y y 



ò co = ò' o ■+■ ò' e.) -H ò'" a -+- ec. 

 ò P = (V P -4- ò"' P -t- ò'" P ■+- ec, 



X X X X 



ò' P = ò' P H- (>" P -H ò-'" P -f- ec, 

 y y y y 



òf = (VP -h cYP -4- Ò'"'_P ■+- ce 



e corrisponderanno al seguente teorema nel quale l'analogia 

 traile traslazioni e le rotazioni è perfetta. Se il movimento d 

 è risultante di un qualsivoglia numero di movitìienti ò\ 5' , 

 Ò"' ec. e die tutti questi movimenti vengano decomposti cia- 

 scheduno in altri tre dei quali gli assi siano tre rette rettan- 

 golari tra loro, la coiiìjwìiente-, sia di traslazione, sia di rota- 

 zione del movimento ò' relativa ad uno dei tre assi rettango- 

 lari e uguale alla somma delle corrispondenti componenti, sia 

 di traslazione, sia di rotazione dei movimenti ò\ ò", ò'"' ec 



4[. Per dare attuiilniente una applicazione della esposta 

 teoria, riprendiamo le formolo trattate nella prima parte di 

 (presta Memoria relative al movimento di un sistema di forma 

 invariabile. 



