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a distanze costanti t , t , t , . . . . che cambiano dall'uno all' 



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altro parallelepipedo. La massa totale M esistente nel paral- 

 lelepipedo intero W sarà la somma delle singole masse esi- 

 stenti nei paiallclepipedi v ^ v ^ v , . . . . e per la (88) sarà 



(''9) M = -^ V -\- ~ V -^ -^ V, -i- ec. 



Ti i fi a fj o 



4o. Dopo il corpo a densità cangiante ora descritto pos- 

 siamo immaginarne uno parimenti di volume parallelepipedo 

 \V, in cui i cangiamenti delia densità si Tacciano immediata- 

 mente d' uno in altro dei cubi determinati da otto atomi. Ciò 



equivale a considerare nella (8n) i volumi v ,v ^ u , . . . ac- 



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cresciuti grandemente di numero e impiccioliti di grandezza 



fino ad essere eguali ai rispettivi cubi r % r ^,t„^, ec. Le densità 



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non saranno costanti per molti cubi eguali ripetuti in uno 

 stesso parallelepipedo: ma sussisteranno ciascuna per un solo 

 cidjo. Un tal coi'po dicesi a densità variabile: la misura di questa 



densità è in ogni parte del corpo il rapporto ^ , tra il cubo 



a" determinato da otto atomi nella massa unitaria, e il cubo 

 r ^ ivi determinato da otto atomi del corpo stesso. 



n ^ 



Formata così l'idea di un corpo a densità variabile, non 

 trovasi più necessario che il volume t ^ costituente il deno- 



a 



minatore della frazione "^t" , sia cubico: potrà essere un al- 

 tro volume compreso da piani determinati da rette che ter- 

 minano ad otto atomi del corpo. A intendere ciò chiaramente, 

 immaginiamo che le particelle del corpo dianzi descritto aves- 

 sero ( n.° o del § I. ) una distribuzione antecedente ideale 



