2,'^o Nuova A n a l i s i ec. 



Potrebbe taluno pieteiulerc cbe per 1' assoluta generalità 

 debbano nella composizione delia p considerarsi esplicite alla 

 S non soltanto lo coordinate a, ù , e del punto che riceve 

 r azione^, ma anche le coordinate a-i-k, ò-i-i, c-i-J (equazioni 

 (riio) ) del punto che la trasmette. Senza negare l'osserva- 

 zione diremo clie pel nostro caso essa diventa inutile. Difatto, 

 adottata la nuova signiiicazione, potrebbe poi questa svolgersi 

 in serie per le j)otenze di /r, i-,j, avendo la serie per primo 

 termine quello p{a, Z», e, S) sopra considerato. I termini se- 

 guenti produrrejjbero nelle somme definite (i 87) altri termini 

 della natura delle G , G , G , ec. che abbiamo trascurate. 



1 a 3 



Conclusione del fin qui detto si ò che potremo considerare la 

 pressione p{a, b, e, S) compenetrata nella (p[S) o i/'lS), la quale 

 ha per tal modo una parte in cui le «, Z», e sono esplicite 

 alla S: quindi la (i della (i5i) non è costante per rapporto 

 ad a, Z», e. 



56. Sul finire di questo paragrafo crediamo utile prepa- 

 rare alcune denominazioni di cui faremo uso frequente nel 

 seguito. Ciascuna delle nove derivate 



dx dx dx _ dy dr dr , dz dz dz 

 dZ' àflc'' d^'' 'db'' di'- Ta' db "> ^' 



se s'immaginano eseguite le derivazioni, è una funzione di 

 a, b, e, t che potrà trasformarsi in una di .r,/, s, if, siccome 

 più volte si è detto. Il non avere una significazione fisica da 

 attribuire alle medesime non impedisce che queste quantità 

 analitiche entrino con molto effetto nei calcoli. Poniamo adunque 



dx / , dx I . dx I .\ 



p^=T^{x..Y,z,t); ^=tj,x,y,z,t); Ì^^z.^{x,y,z,t) 



