3 1 C) N u V A A N A L I s I ec. 



È visibile clic fjucst' ultime equazioni sono soddisfatte dalla 

 supposizione 



(223) I = o ; V = o ; C = o, 



le quali iic sono integrali particolari nati dal lar zero alcune 

 costanti arbitrarie clic in generale non saranno nulle. Cosi la 

 supposizione di cui parlammo sulla fine del n." ^5 è compresa 

 come caso particolare nella nostra più generale. Il moto del 

 fluido colla supposizione delle (a:i3) dovrà essere trattato come 

 una approssimazione, e dopo di esso per mezzo delle (222) 

 dovremo farci stratta all' analisi più accurata , in quella guisa 

 che in Astronomia si parte dal moto dittico dei pianeti per 

 poi trattare più sottilmente il moto perturbato. 



78. Avviandoci pertanto alla trattazione del moto de' 

 fluidi nella supposizione delle equazioni (223), ci si renderan- 

 no assai meno complicate le (2,14). 



Di fatto le (2c4)i, (2o5) ci danno 



a=iA'; h=B'i c=C';f=r'i e=E'; d=D'. 

 Abbiamo poi per le (192.), (2iC>) 



1=2. -j-j- ; E= 2. -— - ; D = 2,-— ^ . 



(/-ri// UxUz djaz 



Quindi le (ii4) diventano 



\d)^ dz- )\djdz) djdz\df^ dz^ ) dxih\d-,dzj dxdz\dxd_yj ~° 



{.-, '] ( !t±. J-;. \/ d'X Y d^X I dX _^Y d^(d^\ d X I d'X y 



^■^^■^l\dz- dx')\d.,dz) djdz\dz' dx- )'^dydz\d.,d_yj d7d'\dydzj~^ 



l±± _ ±±\( d^\_d2>^l±±_ d'X Y d'X I d-X Y_ d'X / d'X \'_ 



\dx- dy- j\dxdyf dxd\dx' d_y- j ~^ dxdz\djdz j dj)dz\dxdz) ° 



colle quali dovrà essere determinata la À. 



