Del PiiOF. Tramontini i 3 



del tronco superiore , ma sussistendo quella specie di cassa 

 formata dalle faccie verticali ^ come fossero altrettanti pian] 

 rigidi e resistenti, benché senza peso valutabile. In tale ipotesi, 

 soppressa che fosse la forza f\ e rimanendo applicata nel me- 

 desimo punto D la sola forza f, resterebbe il tronco inferiore 

 nel medesimo stato d' imminente rotazione come prima. Dun- 

 que, o si effettui l'ipotesi ora descritta { ciò che potrebbe con 

 isquisita approssimazione eseguirsi per esperimento ), o pure 

 sussista l'integrità del prisma, e della forza F, la sola parte 

 / di essa è quella che impiegasi a sostenere il tronco inferiore 

 del prisma, disponendolo a rotare nel modo sopra descritto. 



In fatti cotesto effetto in tanto si ottiene in quanto che, 

 mentre il prisma intero è nell'atto di rotare, la sezione MI 

 trae seco sospeso il tronco inferiore ad essa. Frattanto il mo- 

 mento di coerenza in quella sezione , riferito all' asse projet- 

 tato in M , impedisce che aprasi una fenditura lungo MI \ e 

 perchè ciò non avvenga, è necessario che qnel momento su- 

 peri un altro momento espresso per /IMA, supposta BA=AD. 

 Laonde sarà tanto maggiore la fermezza nella sezione MI quan- 

 to maggiore sia il primo dei momenti anzi-detti, in confronto 

 del secondo. 



§. 2. Assegniamo per unità di misura lineare la dimen- 

 sione del prisma che è normale alla faccia ABH, ed adottia- 

 mo la seguente notazione per distinguere gli elementi del 

 calcolo. 



m = momento del tronco inferiore ABMI , relativamente 

 all'asse projettato in B. 



G = momento di coerenza nella sezione MI, riferito ad 

 • un asse projettato in M. 



AB = a; AD = BA = /; BM=ar; AI=7; y — x — u. 



A = forza di coerenza competente all'unità superficiale. 



p = peso della correspettiva unità cubica. 



Dalle condizioni proposte si deducono i seguenti valori , 



Cloe m— - ^ 5 -y f—T' C = — (a-HM). 



