Del Pkof. Tramontini 49 



ne — . Dunque sarà ioa^-^gV'^>Gai/a' -hcjl^, cioè M < N, 



e quindi 6 < ,(p. 



Ma noi abbiamo condotto il nostro ragionamento nell' 

 ipotesi che la sezione MI si trovi contenuta tutt'intera entro 

 al prisma, riuscendo jk=AI<AG=/1, 5 G' <5 sotto questa con- 

 dizione concludiamo che se invece della spinta in D agisca 

 un' egual forza traente in A, non sarà più Dn la sezione di 

 menoma fermezza , ma bensì la primaria MI. Che se riesca 



7= h ~- > À, non potrà pili essere applicata a questo 



caso la conclusione precedente, perciocché non esìsterebbe nel 

 prisma 1' intera sezione cui si attribuisce la misura di iermez- 

 za d da paragonare alla misura ,^ delia fermezza in Bn. Egli 

 è dunque necessario in questa nuova condizione del problema 

 procedere ad altra indagine speciale circa la sezione di mini- 

 ma fermezza; e ciò intendiamo ora di fare considerando l'ar- 

 gomento in sufficiente latitudine, per comprendere tutti i casi 

 relativi ad esso. 



. :-"- '. :.■ : ■■: III. 



5 1 7. Fingiamo prima la spinta applicata nella sommità G del 

 prisma [fig. 3 ) ed in MI la respettiva sezione primaria, suppo- 

 nendo AG = Z'> . ~"^^ - , o pure fingiamo in nG la sezione 



secondaria, quando fosse GA := ^ ■< ^^^\ . Se il punto di ap- 

 plicazione della forza trasferiscasi nel luogo opposto H, e la 

 spinta convertasi in forza traente , resterà tuttavia in MI il 

 luogo di minima fermezza, nella prima ipotesi^ o pure in Gre 

 nella seconda ? 



Premetto alla risposta ahaine osservazioni, cioè i.° Niuna 

 sezione piana, perpendicolare, come sempre intendiamo, alla 

 faccia ABG, e condotta mentalmente da un punto fra G ed A 

 ad un altro fra B ed H, si troverà in condizione diversa quando 



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