Del Prof. Mainardi 3o3 



sente memoria, cui volgerò nuovo studio quando i miei pen- 

 samenti ottengano l'approvazione dai geometri versati nell'im- 

 portante argomento. 



7. Considero un liquido aggrappato ad una superficie 

 solida e chiamo O un punto della linea comune a questa su- 

 perficie e all' altra che termina il liquido. La retta tangente 

 a questa linea nel punto nominato la chiamerò Ox : indiche- 

 rò con Oz la normale alla superficie solida e 0/ la perpen- 

 dicolare ad Ox, Oz ; cosicché il piano Ox, Oy sarà tangente 

 la superficie del solido nominato. 



Dall' equazione di questa superficie, riferita agli assi Ox, 

 Oy, Oz, si finga desunto 



(I) 'z=^x''-*-Bxy-^-Cy'''+■'Dx"■-i-Exy-hFxy'^~hGy^ , 



trascurando le dimensioni di x, y, z superiori alla terza; e per 

 la superficie liquida si abbia 



(II) z=2'ìy-+-ax^-i-bxy-hcy'^-i'dx^'^exy-+-fxy'^-^-gy^. 



Che tali debbano essere le fiarme di questi sviluppi si scorge 

 osservando che ove x=o, y=o devono essere per la superficie 



(0 (È)=o. (^=0- 

 e per la (II) soltanto (j^)= o. 



II liquido compreso fra le superficie (I) (II) esercita azio. 

 ne sul punto dipendentemente dalle iorze molecolari. Per 

 determinarne lo sforzo secondo una direzione R che forma 

 cogli assi Ox, Oy, Oz, angoli i cui coseni siano a, /?, y, si 

 consideri un punto M del liquido ^ determinato dalle coordi- 

 nate X, y, z, tale che sia OM=rr, ed attragga il punto con 

 una forza /(/■). Questa funzione /(r) dovrà involgere la densità 

 del punti nominati, la quale, supposta costante in tutta la 

 sfera d' azione, indicheremo colla lettera p. 



