Del Prof. Mainardi 3ir 



VI sarà a calcolare l'attrito da cui per ora farò astrazione. 

 Finalmente chiamata n la pressione barometrica che corrispon- 

 de alla elevazione del punto ne verrà secondo la solita dire- 

 zione R la forza 



i5. L'equilibrio del punto O importa che siano nulli se- 

 paratamente i coefficienti delle indeterminate a, ^, y nella 

 funzione 



F -+- F -1- F,-H F -1- F, '■■ ''■''''~ 



I 2 6 4 5 ^;' . . 



per il che si avranno le equazioni 



(VI) q(b ^-^-^^^-^{[i^n^l^^^ 



-4- (3D -f- F)(R -t- S) -+- a^r = o 



(VII) q(a+.Ch-^^I±S±^)-k^ [.(i+„^)^)(3g-Ke(i.Hn=) 



— 3ra[a"(t-}-re")^-H(Z'''-f-atìc)([H-7z^)-H5c^]] 



■■ ■■" -h(3G-^E)(R-4-S)-h/?7-4- " ■ n=o 

 avendo per brevità supposti 



^pM[r)dr = Q, ^pM{r)dr=V. ' - ■ 



evitando di estendere fra i limiti zero ed infinito gli integrali 



rispetto ad r, e per la natura incognita delle funzioni (p ed 



f, e perchè le molecole materiali non si trovano in contatto. 



i6. Se al liquido considerato un altro ne sovrastasse, il 



punto soffrirebbe un'azione opposta ad F dipendente dall' 



I 



attrazione di quel liquido, per cui volendo introdurre nei calcoli 

 questa forza, espressa cony(r) l'azione molecolare nelle equa- 



