88 Intorno alle Equazioni ec. 



rji __ d .(L, g^-«-Lagr-f-L3 g=) 



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In appresso col medesimo ragionamento scritto verso il fine 

 del nuni". 36. proveremo, che prescindendo sulle prime dall' 

 esaminare le conseguenze derivanti dalla quantità (ig) influente 

 solo ai limiti del corpo, si hanno intanto le equazioni relative 

 al moto di un punto qualunque interno, che sono 



r(x-jJf) 

 (-) r(Y_g) 



r (^ - m 



5o. Ora restano a tradursi le derivate differenziali per 

 p-, q^ r in difl^erenziali per .r, j, s, in corrispondenza al già fatto 

 per le equazioni (16) del num". 36. Qui però bisogna osservare 

 che il principio analitico per sì fatta trasformazione esposto 

 nelle equazioni (17), (18) del num". 37., riceve nel caso attuale 

 una semplificazione. Conviene da prima scrivere di nuovo quelle 



equazioni mettendo H, ^ in luogo di ^ , F ( equazione (6) 



num". 9. Capo 1°.), poi notare che il sestinomio H fra le .r, 

 y^ z derivate per a^h^c si cambia nel!' H, fra le x^y^z deri- 

 vate per y», «7, /■ ( equazione (3) di questo Capo), il cp.iale H, al 

 cominciare del num". 46. fu dimostrato eguale all'unità. Messi 



inoltre in luo2;o delle derivate ^-7^, '-7^, ec. i valori angolari da- 



® dp ' dq ' ° 



tici dalle equazioni (ic) num". 4^)., conchiuderemo che il prin- 

 cipio analitico del num". 37. adattato al caso attuale, viene 

 espresso mediante la formola 



