g6 Intorno alle Equazioni ec. 



temente dai mentovati teoremi, e quindi essi riescono per noi 

 di molto minore importanza che pel ricordato Geometra. Mi 

 dispenserò pertanto dal farne l'esposizione che mi condurrebbe 

 un po' in lungo, e mi basterà aver indicato il principio da cui 

 dedurli per via piana e diretta; essendo mio proposito, come 

 dissi più volte, far vedere che i metodi di Lagrange arrivano 

 ( e meglio che gli altri ) a tutto, e solo si rihutano di dar ciò 

 che altrimenti si può provare non essere esattamente vero. In- 

 tanto prego il lettore a voler por mente che il verificarsi dei 

 teoiemi fra le pressioni alla superficie dei corpi nel moto del 

 pari che nell'equilibrio, è verità non chiaramente dimostrabile 

 se non col nostro metodo. Qui infatti si vede subito che l'espres- 

 sione (34) rimane la stessa in ambii casi: il passaggio dall'equi- 

 librio al moto introduce mutazione nelle sole quantità sottoposte 

 air integrale triplicato, cioè in luogo delle X, Y, Z, introduce 

 i biiiomj 



quindi le equazioni che si verificano a parte, perchè desunte 

 dall' integrale duplicato (34), rimangono le medesime. 



54. Ptipigliamo ora le equazioni (^3), (24) estensibili a tutta 

 la massa del corpo, e troveremo che ci diranno importanti ve- 

 rità, se sapremo opportunamente interrogarle. Prima però ci 

 conviene spingere più innanzi le considerazioni intorno alle 

 molecole dei corpi, che al num°. 4- lasciammo inqierfette, e 

 intorno al modo con cui esse agiscono le une sulle altre. Tali 

 azioni possono essere di due sorte: alcune provenienti da forze 

 interne attive che produrrebbero un effetto quand' anche non 

 vi fossero forze esterne applicate, per esempio, da attrazioni 

 od elasticità : alcune provenienti da queste forze esterne le 

 quali, applicate a certe molecole, si propagano eziandio alle 

 altre, come pressioni sopra supei'tìcie ed anche forze simili alla 

 gravità, essendo evidente nel maggior numero dei casi, che 

 ciascuna molecola non risente della sola gravità propria, ma 

 altresì di quella propria delle altre. Di qualunque natura siano 



