Del Cav. Prof. O. F. Mossotti 11 



(*) a Sia M questo punto; ^,7, z le sue tre coordinate; 

 « x^ y\ z le coordinate riferite agli stessi assi di un altro 

 « punto C appartenente all'atmosfera delle molecole del corpo 

 « dielettrico, della quale si vuole considerare 1' azione sul 

 « punto M. Rappresentiamo con h il lato del cubo equiva- 

 « lente in volume a questa atmosfera, e sia M' un secondo 

 « punto di essa determinato dalle coordinate /ìj^, //|, ht, rife- 

 « rite al punto C, e condotte parallelamente a quelle x^y^ z. 

 « Chiamiamo p la distanza del punto M al punto C, di modo 

 « che si abbia ■ • oi . 



p^ = ( x-x' Y + {y-y r -^ ( z-^z' r ; 



« e p^ la distanza da M ad M', la quale si dedurrà da p , 

 « aumentando x\/\z' di hìp^ h^^ ht. rispettivamente. 



« L' elemento differenziale di volume corrispondente al 

 « punto M', avrà h^dip d^d'C per espressione: indicheremo con 

 « ^' A' clip dS, dt, » r eccesso od il difetto di fluido elettrico sul 

 fluido naturale, che esiste in questo punto, a ^ essendo po- 

 « sitivo o negativo secondo il caso. Questo coefficiente sarà 

 « una funzione di r^, 5, t, dipendente dalla distribuzione del 

 « fluido » neir interno dell' atmosfera della molecola che si 

 considera. La quantità di fluido elettrico dovendo rimanere 

 costante nell' atmosfera d' ogni molecola, si dovrà avere 



fffi,^d4>didt = o ^,^^„.,^ (I) 



il che forniià una prima equazione di condizione, alla quale 

 la distribuzione del fluido deve soddisfare. 



L'azione repulsiva od attrativa proveniente dal conden- 

 samento o diradamento del fluido elettrico nel punto M', se- 

 condo che jj! Iv' dtp dZ dt, sarà positivo o negativo, sopi'a un ele- 

 mento di etere situato in M, avrà per espressione >i . 



Pi' 



(*) Poissoii. Sur la Tlicoi ie du Magnelisme eii mouvement. Méuioires de 1' Aca- 

 demie des Sciences. Voi. VI, pag. 441. 



