Del Cav. Prof. 0. F. Mossotti S7 



« ed in seguito 



dx' dj' dz' .. •; -, •, ,, 



« e che inline si dinotino con /l, À', X' le tre componenti 

 « dimandate rispettivamente parallele agli assi delle ^, 7, z , 

 « si avrà 



« Da ciò si vede che l' azione » dell' atmosfera di una mole- 

 cola del corpo dielettrico « sopra un punto che non sia troppo 

 « prossimo, non dipende dalla sua forma e dalla distribuzione 

 « del suo fluido, se non in quanto che esse influiscono sui 

 « valori delle tre variabili a, ^', y . Queste quantità cambiano 

 « di valore colla direzione degli assi ortogonali, ma le varia- 

 « zioni dei loro valori seguono le stesse leggi delle componenti 

 « di una forza data f, il che non è difficile a dimostrarsi (*). 

 5. « Chiamiamo A il corpo dielettrico di cui si tratta di 

 « calcolai'e 1' azione sul punto M che corrisponde alle coor- 

 « dinate x^ jy, z, e che supporremo situato al di fuori di A 

 « ad una distanza sensibile dalla sua superficie. Dividiamo A 

 « in un grandissimo numero di parti, le cui dimensioni estre- 

 « mamente piccole rispetto al volume del corpo siano tuttavia 

 « assai grandi rispetto alle dimensioni ■» delle atmosfere di 

 ciascuna molecola. « Sia v il volume di una di queste parti 

 « che comprenda » 1' atmosfera « che abbiamo considerato 

 « precedentemente, il luogo della quale è determinato dal 

 « punto C, che corrisponde alle coordinate a,', /' z . Indiche- 

 « remo con lì la somma dei volumi y> di tutte le atmosfere 

 molecolari « contenute in v divisa per questo volume. Questa 

 « quantità U dovrà essere data per ogni sostanza » dielettrica 

 in particolare : essa sarà costante se il corpo dielettrico sarà 



(*) Vedasi la Memoria di Poisson sul Magnelismo nel Tomo X dell'Istituto Nazionale. 



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