Del Cav. Prof. O. F. Mossotti 67 



il valore di Q potrà mettersi sotto la forma 



(13) ()=JJ !^. 



Se si confronta questa forniola con quella nota che dà il va- 

 lore del potenziale di uno strato elettrico della grossezza /', 



la quale è -, ;. ' ; ;i, :,,: < > . : . 



f-f^ y'r"' sind' dd' dji' . ; 



JJ ? ' ' ' ' 



si vede che l'azione del corpo dielettrico, somministrata dal 

 potenziale Q, equivale a quella di uno strato di fluido, in 

 eccesso od in difetto rispetto al fluido naturale, la cui gros- 

 sezza nella du-ezione del raggio r sia data dal valore di E^ 

 che si deduce dall'equazione (12). « Questo non implica già 

 « la necessità che questo strato elettrico positivo o negativo 

 « esista di fatto sulla superficie » del corpo dielettrico, come 

 esiste realmente nel caso dei corpi conduttori » : soltanto ci 

 dice che « la polarizzazione elettrica delle atmosfere moleco- 

 « lari, in tutta l'estensione del corpo A, si conforma in modo 

 « che » le azioni che emanano da tutte queste atmosfere 

 « sono equivalenti a quella dello strato suddetto. » 



' ; S- ni- 



Teoremi principali sulV influenza che V induzione moleco- 

 lare deir ambiente dielettrico ha nella distribuzione dell' elet- 

 tricità alla superficie di più corpi conduttori in presenza gli 

 uni degli altri. . 



8. Passiamo a considerare 1' equilibrio dell' elettrico nell' 

 interno od alla superficie dei corpi conduttori immersi nel 

 corpo dielettrico A, od in contatto con esso. I punti compresi 

 in questi corpi essendo tutti esterni al corpo dielettrico ne 

 segue che, ritenute le denominazioni precedenti, 1' equazione 

 per la sussistenza dell' equilibrio del fluido elettrico situato 

 in essi, sarà, come è noto, semplicemente 



