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Del Cav. Prof. O. F. Mossotti 6g 



Q =ff yE\ r',^ sin d'dd'dil' -+- Jj -i E', r\- sin 0' cW dip' 



.'r . -i- ff-E\r';^ sin 6' dO' d^' : 



gli integrali essendo presi rispettivamente in tutta l'estensione 

 di ciascuna delle superficie del corpo dielettrico contigue ai 

 corpi conduttori. 



Rigorosamente parlando la dimostrazione che abbiamo 

 dato dell'espressione di Q non appartiene che ai punti situati 

 neir interno del corpo dielettrico, nò apparisce evidente se 

 sia estensibile anche ai punti contigui alle superficie del me- 

 desimo. Ma si può osservare che il valore di Q dato dalla 

 formola (i3) non differirebbe di una quantità sensibile ancor- 

 ché si prescindesse dall'estendere 1' integrale (i i) sino a com- 

 prendere anche 1' ultimo strato in cui termina la superficie 

 del coi'po dielettrico; perchè il valore di (p\ come potrà rico- 

 noscersi in seguito, varia pure in un modo continuo presso 

 le superficie dei corpi conduttori nei casi che contempliamo, 

 che sono quelli nei quali queste non presentino degli spigoli vivi- 



L'equazione per l'equilibrio del fluido elettrico nei punti 

 interni dei coipi conduttori prenderà dunque la forma 



ff-j\ r\^ sin0' dd' dtp' -^JJ-Ly^ rV sìnO' dO' d^' ; 



-y\ r\^ sin 6' dd' dip' 



(15) 



• -fn 



ff\ e: r'/ sin d' dd' dip' ^ff\ E\ /•'/ sin 0' dd' dip' 



-t- ff ^E' ir' :' sin 6' dd'dip'=costai\te: 



la quale differisce da quella che hanno usato finora i Geo- 

 metri per r aggiunta di tutti i termini dipendenti da 

 £", , £"2, . . . E'i , dovuti all' azione del corpo dielettrico. 



9. Esaminiamo le proprietà di queste r[uantità 

 £"j, £"2, . . . £",, e dei termini che esse introducono nell'equa- 

 zione precedente. 



