Theodolith für magnetische Landesaufnahmen. 169 



mit dem Keise-Theodolith daselbst mittelst der Gleichung von S. 19 

 statt des gegebenen // jetzt die Unbekannte D zu berechnen im 

 Stande ist. So lange als B wirklich eine Konstante bleibt, wird man 

 den so ermittelten Wert desselben bei den Keise-Beobachtungen 

 mit dem Theodolith benutzen können. 



r)ie Erfahrung hat nun in der That gezeigt, dass das Träg- 

 heitsmoment eines Magnets Nq auch während längerer Reisen kon- 

 stant bleibt, wenn nicht geradezu ein Unfall mit dem Magnet er- 

 folgt ist. Auch für die Entfernung Eq der beiden Magnete dürften 

 bei der Konstruktion der dieselbe bestimmenden Teile des Instru- 

 ments kaum erhebliche Aenderungen während der Reise zu be- 

 fürchten sein. Dagegen liegen einige Indizien vor, dass vielleicht 

 die Konstanten y, q und r, insofern sie von der Verteilung des 

 Magnetismus in den beiden Magneten abhangen, mit der Zeit') 

 und vielleicht rascher .auf Reisen kleine Veränderungen erfahren 

 können. Deshall) habe ich gemäss den Erörterungen auf S. 8 

 der oben erwähnten Beschreibung des ersten Reiseinstruments 

 die Dimensionen der beiden Magnete so gewählt, dass sehr nahe: 



ist. Zu dem Ende muss nämlich, wenn / die Länge und d der 

 Durchmesser des Hülfsmagnets und L die Länge und D den 

 Durchmesser des Hauptmagnets darstellen, sein: 

 (Z = 0,817 D und l = 0,805 L, 

 wobei vorausgesetzt ist, dass: 



A = 1. und c = C == 0,90, 



wenn C das Verhältnis der Distanz der Pole im Hauptmagnet zu 

 seiner ganzen Länge L und c dieselbe Grösse beim Hülfsmagnet 

 repräsentieren. Da bei unserm Instrument L = 50 mm und 

 £■„ = 200 mm ist. so ist der erstoren Bedingung genügt; sollte 

 die zweite in Wirklichkeit gleich zu Anfang oder erst späterhin 

 nicht genau erfüllt sein, so wird im erstem Fall die Grösse 



^-^ 1 — 4u laicht genau gleich Null sein, ihr Betrag aber mit in 



') Siehe Beschreibung lies Observatoriums in Pawlowsk S. U-J, 117 und 118. 



