204 A. Fliegner. 



Endlich folgt noch durch Differentiation von Glchg. (4) : 



(6) dGa-hdG,= 0. 



Differentiiert man nun Glchg. (3) und berücksichtigt die letz- 

 ten Beziehungen, so folgt : 



(7) d U, = d {G, Ua -hG,U,-^ G, Ud - (6; - Q dG,. 



Das erste Glied auf der rechten Seite dieser Gleichung be- 

 deutet die Änderung der inneren Arbeit des ganzen Gemenges 

 von Gkg, so weit diese Arbeit von den Zustandsgrf3ssen T, v oder^> 

 abhängt, und es geht daher kurz zu schreiben: 



(8) d (G, Z7„+ G, f/,+ G, Ud = d 2:{G U) ^ G dU, 



wenn U die mittlere innere Arbeit für jedes Kilogramm des 

 ganzen Gemenges G bezeichnet. Dass sich darin Ga und G^ in 

 Folge eines chemischen Vorganges ändern, erscheint nebensächlich. 

 Denn der Ausdruck und sein Zahlenwert würden ungeändert 

 bleiben, wenn man ganz ohne chemische Umsetzungen dG^ J^'g von der 

 inneren Arbeit Ua mechanisch wegnehmen und dafür das gleiche 

 Gewicht dG^ von der inneren Arbeit Ue hinzufügen würde. In 

 diesem Gliede kann also die Einwirkung der Atomkräfte nicht 

 enthalten sein. 



Das letzte Glied in Glchg. (8) rührt dagegen unmittelbar von 

 dem chemischen Vorgange mit den dG^ kg her, und es erscheint 

 daher als das richtigste, dieses Glied als einen Ausdruck für die 

 Änderung der chemischen Energie anzusehen. Dann würde 



(9) Ca-C, = H 



den Wärmewert der chemischen Umsetzung für jedes Kilogramm 

 des schliesslichen Körpers, also dessen wahre Wärmetönung 

 bedeuten. Nach dieser Auffassung würden die Integrationskon- 

 stanten C der inneren Arbeit unmittelbar ein Mass für das ab- 

 geben, was man die chemische Energie nennt. 



Wählt man dabei als Ausgangspunkt einen Zustand, in wel- 

 chem sich die Atome bei unendlicher Zerstreuung in Ruhe 

 befinden, so wäre in ihm die kinetische Energie Null, während 

 die potentielle Energie ihren grössten möglichen Wert besitzen 

 würde. Von diesem Ausgangspunkte aus könnte die kinetische 



