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A. Fliegner. 



(15) H=G[Q^,^+{U-U'),^,] 



= G^[Q,/,T' +(^- ^')p',T' -^p'iy-v')^} 



Für eine allgemeine, endliche Zustands- 

 änderung nach einer gegebenen Zustands- 

 kurve p =f{v), s. Fig., denkt man sich, 

 wie ich damals (1901, 116) gezeigt habe, 

 zuerst die wahre Wärmetönung entzogen, 

 macht also : 



(16) 



OQ = -H. 



Dabei käme der Zustandspunkt vom Ausgangspunkte A mit 

 jPiV, U' z. B. nach dem Endpunkte B mit 2),v, U, und es wäre 

 durch Integration von Glchg. (11): 



(17) 



G Q -{- H = == olu - U' -\- f 2) ch\, 



oder, da G wegfällt, während das Volumen bei den häufigeren 

 exothermischen Vorgängen gewöhnlich abnimmt: 



(18) 







ü— U' — f pdv. 



Uund U' gehören verschiedenen Körpern an, ü' dem vor, ü dem 

 nach der chemischen Umsetzung. Um in der Gleichung lauter 

 Grössen zu erhalten, die sich auf den chemisch geänderten Körper 

 beziehen, muss man einen Zustand von diesem aufsuchen, in welchem 

 seine innere Arbeit den Wert U' besitzt. Einen solchen findet man 

 am einfachsten nach den Gleichungen (12) und (12^^), indem man den 

 chemischen Prozess von A aus bei konstantem Volumen und unter 

 Entziehung der wahren Wärmetönung H ablaufen lässt. Dadurch 

 kommt der Zustandspunkt z. B. nach C, und es ist darin : 



(19) 



U= U'. 



Glchg. (18) bleibt dabei unverändert bestehen, nur gilt sie 

 dann eigentlich für den Übergang des chemisch geänderten Körpers 

 von C über A nach B. Es ist übrigens wesentlich der schon 



