518 A. Fliegner. 



keine Wärme verloren ginge. Diese Rückwärtsverlängerung wird 

 bei den beiden Versuchsreihen etwas verschiedenartig vorgenommen^ 

 unter Berücksichtigung der verschiedenen Form der Gefässe, beide 

 Male aber doch nur schätzungsweise, also unsicher. 



Hiernach sind die beiden Versuchsreihen wesentlich gleichartig 

 durchgeführt und verwertet worden. Und wenn ihre Ergebnisse 

 auch wesentlich übereinstimmen, so beweist das nur, dass die Form 

 des Gefässes keinen merkbaren Einfluss ausübte, oder, dass sie 

 durch die Bemessung der Rückwärtsverlängerung der Abkühlungs- 

 linie genügend ausgeglichen wurde. Dagegen erscheinen die inneren 

 Widersprüche in der Versuchsreihe von Mallard und Le Chatelier 

 dadurch in keiner Weise erklärt oder beseitigt. Ebenso wenig ist 

 durch die Übereinstimmung nachgewiesen, dass der ganzen Ver- 

 suchsanordnung keinerlei wesentliche Fehlerquellen anhaften. Denn 

 solche Fehlerquellen müssten alle Versuche wesentlich gleichartig 

 beeinflussen und fälschen. 



In meiner damaligen Veröffentlichung habe ich nur die Art der 

 Rückwärts Verlängerung der Abkühlungslinie zur Bestimmung des 

 höchsten Druckes für unrichtig gehalten. Bei der weiteren Be- 

 schäftigung mit dieser Frage bin ich aber zu der Überzeugung ge- 

 kommen, dass in der ganzen Versuchsanordnung tatsächlich eine 

 wesentliche Fehlerquelle enthalten ist, welche für die Mole- 

 kularwärme zu grosse Werte veranlasst. Um diese Fehlerquelle 

 nachweisen zu können, muss ich zunächst den Wärmeübergang von 

 den heissen Gasen durch die Gefässwaud an das Kalorimeterwasser 

 näher untersuchen. Da aber dabei vollkommene Genauigkeit aus- 

 geschlossen ist, gestatte ich mir von vornherein einige verein- 

 fachende Annahmen. 



Zunächst setze ich voraus, dass die Wandung des Gefässes 

 gegenüber seinem Inhalte genügend dünn sei, um ihre Krümmung 

 unberücksichtigt lassen zu dürfen. Nimmt man dann im Abstände 

 X von der Innenseite der Wand ein zu ihr paralleles Flächenstück 

 vom Querschnitt F an, so geht auf ihm, wenn noch A den Wärme- 

 leitungskoeffizienten und T die Temperatur nach Celsius be- 

 zeichnet, im Zeitelement dt eine Wärmemenge 



iiq=-iF^dt (1) 



