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dann wieder ab, um schliesslich ebenfalls asymptotisch zu verschwin- 

 den. Der grösste Wert von Tq bleibt aber mit noch nicht ganz 

 24" C. ungemein niedrig. 



Es fragt sich, ob dieses Ergebnis vielleicht durch die Auswahl 

 der Werte von .r,- veranlasst ist. Da durch die Bedingung (11) 

 an der Aussenseite der Wand eine vollständige Unveränderlichkeit 

 der Temperatur gesichert ist. so könnte man glauben, dass sich 

 dadurch die Temperatur in den äusseren Teilen der Wand von 

 selbst weniger ändern sollte, und dass es vielleicht richtiger ge- 

 wesen wäre, die Werte von Xi nach innen zu immer dichter anzu- 

 nehmen. Ich habe daher die Rechnung noch einmal für 



y = 0,1, 0,3 und 0,6 



durchgeführt. Dabei gelten die vorigen Werte der n auch hier, 

 die Koeffizienten a„ erhalten dagegen andere, und zwar bedeutend 

 grössere Zahlenwerte. Es wird nämlich: 



»1 = + 91,770 «2 = 183,916 rtg = + 139,021 



a^ = + 240,473 cir, = — 287,348. 



Die hiermit für T; und Tq gefundenen Werte sind in den Spalten 

 5 und 7 der Tabelle I angegeben. Es zeigt sich, dass T; jetzt auch 

 wesentlich gleich verläuft, wie vorhin, nur ändert es sich anfangs 

 etwas rascher, später etwas langsamer. Tq dagegen steigt rascher 

 an, erreicht früher einen grösseren Höchstwert von fast 66" C. 

 und sinkt dann zunächst wieder. Später steigt es aber neuerdings 

 an, muss sich jedoch schliesslich ebenfalls asymptotisch der Null 

 nähern. Der Verlauf von Tq erscheint also weniger ausgeglichen, 

 als vorhin. Als Grund davon könnte man die zu geringe Glie- 

 derzahl der Summationen vermuten. Wahrscheinlich hängt das 

 aber von der Verschiedenheit in der anfänglichen Ver- 

 teilung der Temperatur über die Wanddicke ab, welche 

 den verschiedenen Annahmen über die Xi entspricht. Es ergibt 

 sich nämlich in den beiden Fällen für t = o und 



Xjd= 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 



1) 7; = -20,8 -9,9 +8,0 +11,1 -9,2 -5,2 +4,9 +7,7 



2) i;- +60 -183 -256 +496 +827 +642 



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