Einige Bemerkungen üher liie spezif. Wärmen der elast. Flüssigkeiten. 5'27 



Für .Vi/d = und = 1 verschwindet T^ in beiden Fällen nach den 

 gestellten Bedingungen. Diese Zusammenstellung zeigt zunächst, 

 dass die gleichförmige Verteilung der Xi eine weit geringere Ver- 

 schiedenheit der Anfangstemperatur in der Wand zur Folge hat, 

 dass sich also die erste Annahme jedenfalls besser an die wirk- 

 lichen Verhältnisse anschlicsst. Nach ihr schwankt die anfängliche 

 Wandungstemperatur um den Mittelwert von — 2.4'* C, in zwei 

 ganzen Wellen von gleicher Länge, aber von nach aussen hin ab- 

 nehmender Höhe ; an der Innenseite liegt ein Wellental : Das muss 

 die Temperatur Tq gegenüber einer anfangs gleichmässigen Ver- 

 teilung etwas herunterziehen. 



Bei der zweiten Annahme zeigt die Anfangstemperatur in der 

 Wand auch zwei ganze AVellen, aber mit nach aussen zunehmen- 

 der Länge und Höhe und mit einem Mittelwerte von + 144** C. 

 Um die weiteren Verhältnisse besser übersehen zu können, habe 

 ich noch in Tabelle H die Temperaturverteilung in der Wand für 

 einige in der ersten Spalte angegebene Zeitpunkte berechnet. Aus 



Tabelle H. 



dieser Zusammenstellung geht deutlich zu erkennen, dass die 

 äussere Welle mit abnehmender Höhe langsam, aber stätig nach 

 einwärts zu fortschreitet. Auch der erste, niedrigere Wellenberg 

 scheint sich gleich zu verhalten, während der Einfluss des ersten, 

 sehr niedrigen Wellentales sofort verschwindet. Man wird hieraus 



