Einige Bemerkungen über die spezif. Wärmen der elast. Flüssigkeiten. r>->'.» 



*<1 — 0,060885 HiÖ— 89^57' 17",2 COtg Jij d= +0,000 789 «i = + 150,402 



y/2-- 0,664 232 »^2^ — 989*^ 29'r)9 " ,6 COtg «g ^ = + ^'008 749 a2 = + 1,406 



^<3=-= 1,288 618 //gÖ^^ 2068" 36' 38", 3 COtg »3^= + 0,024204 «3=— 0,443 



i/4-- 2,111994 //4d = 3146®12'57",l COtg »46= + 0,O66U2 «4=+ 2,618 



2,7-3657 y/jd^ 413Pr)3' 19",0 COtg «50= — 7,016202 «5= — 159,982 



— o 



Die Koeffizienten a sind dabei unter der Voraussetzung be- 

 stimmt, dass am Anfang die Temperatur Null an den Stellen xjd = 

 0,25 0,50 0,75 und 1 herrscht, weil sich diese Verteilung vorhin 

 als zweckmässiger ergeben hatte. Der unter diesen Annahmen 

 gefundene Verlauf der Temperaturen T; und T^ ist in den letzten 

 Spalten der Tabelle I zusammengestellt, nur musste icli hier die 

 Zeit in Hundertsteln von Sekunden zunehmen lassen. 



In Folge des grossen AVertes von x ändern sich jetzt beide 

 Temperaturen anfangs bedeutend rascher, als vorhin. T^ erreicht 

 seinen höchsten Wert mit reichlich 156° C. schon nach 0",o75. In 

 diesem Augenblicke ist 2) nur noch etwa l^s grösser als T^^. 

 Weiterhin nehmen beide Temperaturen immer langsamer ab, nähern 

 sich aber gegenseitig immer mehr; im letzten Teile der Tabelle 

 beträgt ihr Unterschied nur noch 0'',o7 bis 0*^,08. 



Um zu entscheiden, wie weit der grösste erreichte Wert 

 Tq = 156° C. von der Annahme über / beeinflusst wird, muss noch 

 die anfängliche Verteilung der Temperatur über die Wanddicke 

 imtersucht werden. Das geht hier aber nicht mehr mit einer so 

 einfachen Zahlenreihe zu erledigen, wie vorhin, weil die späteren 

 Glieder in dem Ausdrucke für 7',, auf diesem Gebiete eine grössere 

 Anzahl von Wellen zeigen. Dem fünften Gliede entsprechen schon 

 fast IV /i ganze Wellen. Doch kann man sich leicht auf anderem 

 Wege einen Einblick in die Verhältnisse verschaffen. Aus der 

 obigen Zusammenstellung ist nämlich sofort ersichtlich, dass die 

 drei mittleren Glieder wegen der Kleinheit der Koeffizienten a 

 auf den Verlauf der Temperatur keinen wesentlichen Einfiuss aus- 

 üben können. Es bleiben daher nur das erste und das letzte, 

 iünfte übrig. Das erste entspricht nun fast genau einem Viertel 

 einer ganzen Welle, sein Wert nimmt von 156°, 402 an nach einer 

 Kosinuslinie, unmittelbar nach deren höchstem Punkt beginnend, 

 bis Null ab. Dieses Glied ergibt als Mittelwert für die Temperatur 



Vierteljahisschrift d. Naturf. Ges. Züricli. Jahrg. L. 1905. 3.) 



