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fast ai-2/7t, also rund 100" C. Das letzte Glied fügt bedeutende 

 Schwankungen um diese Kosinuslinie hinzu. Da es aber auf der 

 ganzen Wanddicke beinahe 11 V2 ganze Wellen durchläuft, beginnend 

 innen mit einem Teil eines Wellentales, so wird es den obigen 

 Mittelwert zwar etwas verkleinern, aber doch nur wenig. Im Ver- 

 laufe von Tq in der Tabelle zeigt sich nun keinerlei Einfluss der 

 verschiedenen Wellen des letzten Gliedes. Sie scheinen sich zu 

 dicht zu folgen ; auch nehmen sie wegen des grossen Wertes von 

 y/5 mit der Zeit sehr rasch ab. Daher muss T^^ sehr bald so ver- 

 laufen, als wenn die Wandungstemperatur nur vom ersten GHede 

 bestimmt werden würde, d. h. die Temperatur wird in der Wand 

 nach aussen hin schon nach kurzer Zeit von T^^ bis Null ange- 

 nähert nach dem vierten Teile einer Kosinuslinie abnehmen. Hier- 

 aus muss man aber folgern, dass der grosse Wert von 156*^ C, 

 den die Temperatur an der Innenseite der Wand erreicht, nament- 

 lich durch die anfängliche Temperaturverteilung in der Wand ver- 

 anlasst wird, aber nicht durch die Grösse des Wertes von 'a. 

 Dieser hat wesentlich nur zur Folge, dass die innere Temperatur 

 weit rascher sinkt. 



Wenn man die Werte der // und die Stellen der Wanddicke, 

 an denen man anfänglich die Temperatur Null verlangt, ungünstig 

 wählt, so kann es vorkommen, dass der Koeffizient a^ allein oder 

 auch mehrere der ersten Koeffizienten negativ ausfallen und nur 

 die späteren positive Werte annehmen. Da sich der exponentielle 

 Faktor bei den ersten Gliedern am langsamsten ändert, so ergibt 

 sich dabei ein sofortiges Sinken der Temperatur T^ und ein 

 schliessliches asymptotisches Anlegen an den Nullwert von der 

 negativen Seite her. Ein solcher Verlauf kann natürlich der 

 Wirklichkeit nicht entsprechen. Wenn ungünstige Annahmen trotz- 

 dem auf ihn führen, so wird man das, neben den vorhergehenden 

 Untersuchungen, gleichfalls als Beweis dafür ansehen dürfen, dass 

 sich bei einer Verbrennung in einem geschlossenen Ge- 

 fäss im Wasserbade die Gefässwandungen verhältnis- 

 mässig nur sehr wenig erwärmen. Und das führt nun auf 

 die oben angedeutete Fehlerquelle bei den besprochenen Versuchen 

 zur Bestimmung der Molekularwärmen. 



Bei all diesen Versuchen liegen nämlich für die Verbrennung 

 ähnliche Verhältnisse vor, wie bei einer Gasmaschine für eine erste 



