534 A. Fliegner. 



T=1000 2000 3000 4000 Graden Celsius: 



— = 3,42 6,89 10,36 13,84 



Das sind Beschleunigungen, die unbedingt kräftige Konvektions- 

 ströme erzeugen müssen. Dann verläuft aber der Vorgang ganz 

 anders, als es Mallard, Le Chatelier und Langen angenommen 

 haben. Sowie nämlich nach erfolgter Zündung der verbrannte, 

 noch kleine Kern der Gasmasse aufzusteigen beginnt, verdrängt 

 er die nicht verbrannte Gasmasse aus dem oberen Teile des Ge- 

 fässes und zwingt diese, an den Wandungen hin nach abwärts 

 zu strömen. Dabei geht schon Wärme an die Wandungen ver- 

 loren, aber nur so viel, als der angenähert adiabatischen Er- 

 wärmung des unverbrannten Gasgemenges entspricht. Immerhin 

 begünstigt aber die eingetretene Bewegung den Wärmeübergang. 

 In Folge der aufsteigenden Bewegung des Kernes langt nun die 

 Verbrennung zuerst am oberen Teile der Gefässwand an, so dass 

 dort schon eine starke und immer zunehmende Wärmeabgabe be- 

 gonnen haben muss, während unten die Verbrennung noch im Inneren 

 der Gasmasse andauert. Hat sich die verbrannte Gasmasse oben 

 an den Wandungen genügend abgekühlt, so wird sie auch an den 

 Seitenwandungen nach abwärts strömen, sich unten vielleicht mit 

 dem noch nicht verbrannten Teile vermischen und dadurch dessen 

 vollständige Verbrennung noch bedeutend verzögern. Ob dabei 

 die Flamme mit den untersten Teilen der Wandungen überhaupt 

 noch in Berührung tritt, wird von den besonderen Verhältnissen 

 abhängen. 



Wenn der Vorgang in der eben entwickelten Weise abläuft, 

 so muss während der ganzen Verbrennung und namentlich während 

 ihres letzten Teiles eine bedeutende Wärmemenge an die Wan- 

 dungen verloren gehen. Daher muss eine aufgezeichnete Druck- 

 linie in ihrer ganzen Ausdehnung und namentlich im sin- 

 kenden Teile bedeutend tiefer liegen, als wenn die Gefäss- 

 wandungen vollkommen wärmedicht wären. Durch eine einfache 

 Rückvvärtsverlängerung des sinkenden Teiles der Linie um einen 

 gewissen, noch dazu auch nur geschätzten Betrag, muss sich da- 

 her der Enddruck für eine verlustlose Verbrennung unbedingt zu 

 klein ergeben und daher die daraus berechnete Molekular- 

 wärme zu 2;ross. 



