536 A. Fliegner. 



banden sind, dass sie nicht schon vorher durch die niedersteigenden 

 abgekühlten Verbrennungsprodukte verdrängt wurden. Aus den 

 beiden Gleichungen (23) und (24) berechnen sich die beiden 

 Zeiten zu : 



to=j{-c-hi^'^2ph) (25) 



und 



tu=j{c-ic'-2ph)- (26) 



In beiden Gleichungen ist bei der Wurzel nur je ein Vorzeichen 

 aufgenommen, weil für h ^= o beide Zeiten verschwinden müssen. 

 Bildet man die Differenz t der beiden Zeiten, so erhält man in 



t=t^-t^=^[2c- i?-2ph - ic^'-i-2ph) (27) 



die Zeit, während der oben schon eine starke Wärmeabgabe statt- 

 findet, noch bevor die Verbrennung den Boden des Gefässes er- 

 reicht hat. 



Damit t reell wird, muss 



c'-^2ph (28) 



bleiben, d. h. die Fortpflanzungsgeschwindigkeit der Verbrennung 

 muss grösser sein, als die Geschwindigkeit, die der Mittelpunkt 

 der Verbrennung bei seiner aufsteigenden Bewegung von der Ruhe 

 aus auf dem Wege h erreicht. An der Grenze wird 



t = j{2- V2) i2jh. ■ (29) 



Wie sich t mit wachsendem c ändert, lässt sich aus Glchg. (27) 

 nur für die andere Grenze unmittelbar erkennen. Je grösser c 

 wird, desto mehr tritt unter den Wurzeln 2j>/? gegenüber c- zurück, 

 so dass man es schliesslich vernachlässigen darf. Das gibt dann 



t = 0, (30) 



und es zeigt sich also, wie zu erwarten war, dass die Zeit t mit 

 wachsendem c abnimmt. In Wirklichkeit verläuft zwar die Be- 

 wegung jedenfalls viel verwickelter, der zuletzt abgeleitete Zu- 

 sammenhang muss aber doch im Wesentlichen seine Geltung bei- 

 behalten. 



Die hier eingeführte Beschleunigung p des Aufsteigens hängt 

 nun nach Glchg. (22) ausschliesslich von der erreichten Verbrennungs- 



