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stärker ausfallen muss, als bei rein adiabatischer Zustandsänderung. 

 Am Gefäss kommt daher gar kein reiner Dampf an, sondern ein 

 Gemenge von Dampf und Wasser, und es hätte eigentlich der 

 Wassergehalt durch besondere Versuche mitbestimmt und dann 

 dessen Verdampfungswärme in Abzug gebracht werden sollen. Da 

 dies nicht geschehen, da dieses Wasser vielmehr auch als am Gefäss 

 kondensiert in Rechnung gebracht worden ist, so müssen sich zu- 

 nächst für die spezifischen Wärmen überhaupt zu grosse Werte 

 ergeben haben. Und in der Tat sind auch alle von Joly errech- 

 neten Werte von c^ grösser, als die auf anderem Wege gefundenen. 



Je dichter ferner das Gas im Gefäss ist, desto leichter wird 

 es den Wandungen Wärme entziehen, und desto rascher muss die 

 Kondensation des Dampfes vor sich gehen. Das erzeugt eine 

 raschere Strömung und einen grösseren Druckunterschied zwischen 

 Kessel und Kalorimeter, und daher muss der Wassergehalt des 

 Dampfes bei Ankunft im Kalorimeter mit zunehmender Dichte 

 wachsen. Berücksichtigt man diesen Wassergehalt nicht, so muss 

 der so unrichtig berechnete Wert der spezifischen Wärme mit 

 wachsender Dichte gleichfalls immer grösser ausfallen. Dieses von 

 Joly auch wirklich behauptete Verhalten lässt sich also leicht 

 durch die Vernachlässigung der Dampfnässe erklären. 



Es erscheint daher richtiger, sich einstweilen an die Versuche 

 von Berthelot und Vieille zu halten und die spezifischen 

 Wärmen der Gase bei konstantem Volumen von der Dichte 

 unabhängig anzusehen, bis etwa weitere, in jeder Beziehung ein- 

 wandfreie Versuche zu einer anderen Annahme zwingen. 



