Moussou, über Speclralbeobachtungen. 219 



. 1 sin 2 c sin 2 b . i sin 2e sin 26 



' v ~ 2 sin • (c + b) 7os 2 [e-b) ' h ~ 2 «i« 2 (e 4- 6) 



Die Wirkung der zweiten Brechung wiederholt 

 ähnliche Ausdrucke, da die Einfallsebene unverändert 

 bleibt; daher hat der aus dem Prisma tretende Strahl 

 die Intensität 



. _ 1 sin 2c sin 2b sin 2e' sin 2b' r 1 "1 



1 — 2 sin 2 (f + fc) «in * (e' ■+ 6') |_ + cos 2 (e-6) cos 2 (e'-b l ) J *• ' 



welcher Ausdruck noch durch den frühern ^ (4) zu 

 dividiren ist. 



Die grösste Helligkeit würde nun der Bedingung 

 Y = o entsprechen. Ohne aber die ungemein langen 



Rechnungen auszuführen, lasst sich auf indirektem 

 Wege erkennen, dass das Maximum nahe der klein- 

 sten Ablenkung liegen müsse. 



Wäre nämlich j- constant, so entspräche das 



Maximum von h demjenigen der Intensität i. Nun 

 aber sieht man , dass sowohl für streifendes Einfallen 

 als streifendes Austreten die letztere Grösse, wegen 

 der Faktoren sin 2e und sin 26', auf o herabsinkt. 

 Zwischen diesen Grenzen muss also ein Maximum 

 liegen, und da die zusammengehörenden e, b in dem 

 Ausdrucke (7) mit 6' , e' symmetrisch auftreten, so 

 muss das Maximum dem Gleichheilswerlh jener Grös- 

 sen oder der Stellung kleinster Ablenkung ent- 

 sprechen. Diess Resultat wird durch die Veränder- 

 lichkeit von v modificirt, welche Grösse sich dem 



ün ' 



frühern zufolge mit wachsendem t stetig verkleinert, 

 was k vergrössert. Das Maximum der Helligkeit 

 muss also für ein e eintreten , das grösser ist als 



