2)1 SLR LA LOI DE I, A. FORCE KLASTIQUE EE T. AIR, ETC. 



ou p, p' , p, p' ont la roeme signification que ci-dessus. En y 

 mettant A - au lieu de H — j- , elle devient 



= -'(f-> 



p' 



Cette equation differe corame on voit essentiellement de cellc 

 de M. r Poisson , et ne s'accorele sensiblement avec ellc , que 

 lorsqu'on prend p et p fort pcu dilfe'rens de p' et p'. M. r Ivory 

 croh remavquer dans l'analyse de M. r Poisson un defaut , auquel 

 il attribue la ditference des deux resultats. II observe au reste 

 hii-iueme que ce chan^ement de formule ne serait d'aucune con- 

 sequence dans 1'applicaUon a la determination de la vilesse du 

 son dans lair, parcequ'on n'y considere que des changemens de 

 densite tres-pctits , pour lesquels les deux formules se confondent. 

 II rctrouve d'ailleurs par sa propre formule le theoreme de 

 La Place sur la vitesse du son , sous la forme sous laquelle 

 celui-ci Tavait d'abord presenie. 



M;* Poisson en poussant plus loin son analyse dans le premier 

 des Memoires ciles ci-dessus ( Sur la chaleur des gaz et des va- 

 pcurs ) , et en ajoutant a 1'hvpothese de la Constance du rapport 

 k des deux chaleurs specifiques , celle de la Constance de la cha- 

 leur specifique a pression constante a toutes les temperatures 

 sous cliaque pression , en a deduit aussi la loi des chaleurs spe- 

 cifiques relativement aux duTerentes pressrons. Suivant son resullat 



elles sont proportionuelles a la puissance — — — i , ou en raison 



tite in ■— n'est pas rccllcracnt cquivalente au rapport A lies deux clialcurs spccifi<[iies F 



a 



msun ipi'on lc vcrra dans Ic cours dc ccs rnuarcjucs y maifl il uc t'agit iii ijik- de la pro- 

 pi in on Boole telle jue I'a cuonciic M.r liu»i 



