a4<3 sur. la loi de la force klastique de l'air, etc. 



l'equation fondauieutale p=(tp(i-)-uC), oa aura aussi liquation 



Supposons maintenant que p', p', 6', sont les valenrs des quan- 

 titcs p, p, Q, relatives a un etat precedent de la masse d'air , 

 douce de la meme quantite q de calorique , on aura de meme 

 pour cet etat precedent 



/>'=/>' VOz) 



i-t-«6'=-lp"*- , Y(7)- 



En climinant <p\q) entre ces dernieres equations, et les deux 

 prece'dentes seinblahles respcctiveinent, relatives a p, p et 5, on 

 obtiendra ces deux ci : 



5-(# 



i-ha.6' \ p' / a \ p / a. 



la seconde de ces equations pent aussi se mettre sous la forme 



en observant que — = ^— -=2G6f. 



■* « 0,00070 



Ce sont ces equations qui renferment selon M. r PoxssOB les I013 

 de l'e'lasticite et de la temperature des gaz comprime's ou dilates 

 sans variation de leur quantite de calorique. La premiere donne 

 la loi de la pression rclativemenl a la densite dans cetle hypothese, 

 et la seconde donne la temperature que le gaz doit prendre , 

 lorsqu'en partant dune temperature donne'e 0' , sa densite est 

 changee de p' en p dans la meme supposition. Et ces deux Equa- 

 tions sont liees entr'elles-, comme je l'ai rcmarque dans l'intro- 





