PAR LE CIIEV. AV0GADRO. 2.\j 



cTuction , de maniere que l'une d'elles etant adtnise, I'antre en 

 decoule necessaireraent.. 



Voici maiutcnant la marche de I'analysc plus directe par laquelle 

 M.' Poisson parvient a ces memes equations dans son Memoir© 

 Sur la vitcsse du son. II etablit d'abord sur les principes connus, 

 el qui ne sont pas contestes par M. r Ivory, I'equation 



4>=(yc— i)( I -t-«3)-l 



marquee (6) dans le Memoire, dans Iaquelle w est Faccroissement 

 de temperature du a line petite condensation de l'air ■/, sans perte 

 de calorique , lorsque la temperature actuelle de l'air est 0, et k 

 et « ont la meme signification que ci-dessus. Cette equation ne 

 peut s'appliquer rigoureusement qu'au cas d'une condensation in- 

 finiment petite ; pour en deduire par l'inte'gration l'accroissement 

 de temperature du a une condensation finie de l'air , il taut lui 

 donncr la forme ordinaire d'une equation diflerentielle, en faisant 



u=dQ , y — ° , p etant suppose'e etre la densite actuelle- Elle 



prend ainsi la forme 



add ., . dp 



En integrant , et determinant la constante arbitraire par la con- 

 dition que = 0' lorsque p=p' , on obtient I'equation 

 l-i-xO __ f p \*~' 



pour exprimer la temperature que prend une masse d'air , 

 lorsque sa temperature initiate etant 0' , et sa densite (/ , celle-ci 

 devient p , sans perte de calorique. C'est precisement la meme 

 equation trouvee ci-dessus par l'autre methode , et M/ Poisso* 

 en deduit aussitot, par la liaison indiqnee plus haut , I'equation 

 relative aux pressions ou forces e'lastiques ; 



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Tom. xxxui I i 



