2'\$ SIT. LA I.OI DE LA FORCE ELASTJQUE DE l.\uil, ETC 



On observera que dans cette seconde maniere d'envisager la 

 question, la dillerentieile ,/; , dans [equation d'ou Ton part 



adO , , .dp 



ai'a pas le mcine sens que dans F equation 



«d0 dp 



? ' 



qui est tine de celles dont on s'est servi dans la methode pre'ce- 

 dente ; car dans le cas present cette differentielle signifie la va- 

 riation de temperature produite par le changement de densite et 

 de pression sans variation de la quantite de calorique , an lieu que 

 dans la premiere methode elle designait la variation de temperature 

 qui accompagne un changement de quantite de calorique et de 

 densite , la pression restant constanle. Cependant ces equations 

 dependent 1 une de L'autre , et peuvent etre conside'rees comme 

 une seule ; car si on designe par di ce que nous avons appele d9 

 dans la seconde methode ci-dessus, en laissant a dO le sens que nous 

 lui avions donne dans la premiere, nous observerons que di est 

 l'accroissement differentiel de temperature que produit sur l'air a 

 volume constant la quantite de calorique qui devient libre par la 



condensation — , et par consequent dont le degagement devrait 

 aussi accompagner un refroidissement dO sous pression constau- 

 te , par la meme condensation — ° qui en resulterait. Le rap- 

 port de cette quantite de calorique a la quantite loiale qui doit 

 etre soustraite pour le refroidissement dO est celui de A: — x a /. , 

 et puisqu'il s'agit de variations tnfiniment petites , ce rapport est 

 aussi celui des variations de temperature qu'elles produiraient sur 

 lair dans les memes circonslances , par exemple sous pression 

 constaute ; dO est la variation que produit dans ce cas la seconde 

 de ces quanlite's ; celle que produirait la premiere sur l'air i 



pression constante serait — -, puisqu'elle y produit la variation di 



A 



