300 SUfc LA LOI DE LA FORCE ELASTIQtlE DE L AIR, ETC. 



obtient -t-wd ' [ L , . Dans la notation de M. r Ivory $ est la 



f i -+■ a. a ■+■ li i 



temperature initiale de l'air sous la dcnsile p' et la pression pi , 

 et i la chaleur latente qui se de'gage de l'air , ou s'y fixe par un 

 changemcnt simultane quelconque de p' , p' et 9 en p, p et Q-\-z 

 respectivement. Conime cette chaleur latente i est la meme qui 

 ■accompagnerait le changemcnt tic p' en p par le seul chan- 

 gemeut de la temperature , sans que la pression changeat , on 



peut, d'apres la signification assignee au rapport — - , substituer dans 



la derniere e'quation add a fidi, et «t a fii, en sorte qu'elle de- 



. . dp add adO ^ „ > .• j • . 



vient — l— : _ = Cette equation ne devient 



p 1-hd.O-i-ai I ■+■ d.0 -+■ *T * 



identique a celle de M. T Poisson -£s- — , que lorsqu'on sup- 

 pose /=o, ou r = o. M. r Ivory en conrlut que 1' e'quation de M. r 

 Poisson n'exprime la relation des varialions difle'rentielles qu'on y 

 considere que pour ce cas particulier de i ou r nuls, e'est-a-dire 

 en partant de l'etat initial , et non pour une valeur quelconque 

 que i ou t aient deja prise. 

 J'examinei-ai dans la suite jusqu'a quel point et dans qnel sens 



la formule de M. r Ivory -£- = — -■ est admissible lorsqu'on 



/>' i-i-a.d— 0i * 



fait varier simultane'ment la densitc' , la pression , et la tempera- 

 ture ; mais pour qu'on puisse substituer «ra/3t il faut absolument 

 que la chaleur latente i soit celle qui accompagne le changemeut 

 de temperature r, sous pression consunte. 



Ainsi pour l'objet dont il s'agit on ne peut en faire usage que 

 dans le cas particulier ou la pression n'a pas change, et dans ce 

 cas elle est certainement vraie apres cette substitution , e'est-a- 



dire sous la forme — ' = A ; car alors clle ne fait qu'ex- 



i -t-ad-t-ar p' 



primer la loi de M. r Gay-Lussac sur la dilatation de l'air par 1* 



