>5-f STJR Wt LOI DE LA FORCE ELASTIQCE DE l'AIR, ETC. 



il fait — ==---, ce qui revient a poser /3 = «.-^, a relenant 



toujours la meme signification que ci-dessus, et il obticnt ainsi 

 «t7=,3/. On observera que si Le rapport Je t a r, et par conse- 



quent le rapport etait vraiment constant , ce dernier rapport 



serait celui des deux chaleurs specifiques a pression eonstanle, et a 

 volume constant ; par consequent en appellant k ce rapport des deux 



chaleurs specifiques, on aurait =n — ;r=£> et--=A" — i. 



T P P 



Nous verrons dans la suite que cela n'est pas ; mais la decision 

 de ce point n'est pas nticessaire pour le moment , pour suivre le 

 raisonnement de M. r Ivory. 



Soit done i la chaleur latente qui accompagne le ehangeroent 

 de p en p , chaleur qui doit ttre la meme soit que le changement 

 de densile soit du a la variation de la temperature scule , ou de 

 la temperature , et de la pression a la fois , on pourra , dans- 

 I'expressiou 



P _ * 



D i ■+- ad -+■ »t ' 



substituer |3t a «t , ce qui domic 



P — r 



D 1-ho.d-t-Si 



J 

 En divisant cette valeur de ■£- par oelle de ^-, on obtient 



p r-H<z£ 



~y i-t-«.6-t-gi' 



et en mettant cette valeur de -£- dans celle de -£- ci-dessus , 



P P 



on aura 



P __ H-«5-f-«T; 



~p T i -*-a.Q-+-lii ' 

 »inst nous avons les deux equations 



