s5S SURLAL0I DE LA FORCE ELASTIQUE DE l'aIR, ETC. 



Au reste l'ainbiguile qui pourrait resulter de l'emploi de la 

 lcttre t au lieu de t dans la premiere des equations (C) n'a au- 

 cune influence sur l'usage que M. r Ivory fait de ces equations 

 pour en de'duire la loi de la force e'lastique de l'air relativement 

 a la densite dans le cas de Constance de la quantite de calorique de 

 la masse d'air ; car comme cette deduction ne se fait qu'en substi- 

 tuant — i a la lettre qui exprimait la variation de temperature 

 de la inasse d'air dans le cas general , peu importe qu'on ait 

 employe' pour designer cette variation la lettre t ou la lettre t. 

 Mais il faut examiner si en effet l'accroissement ou diminution de 

 temperature produit dans la masse d'air dans cette circonstance 

 pent etre represente , dans la notation de M. r Ivory par la cha- 

 leur latente i, qui devient libre ou se fixe dans la masse d'air 

 par l'accroissement ou diminution de la densite', ou en d'autres 

 termes si on peut exprimer cette variation de temperature par 



qui est la valeur de i tire'e de la seconde des equations (C), valeur 

 que M. r Ivory substitue reellement a i pour arriver a l'e'qua- 

 tion (D). G'est evidemment de la que depend la difference du 

 resullat auquel M. r Ivory a ete conduit pour la loi de la force 

 elastique , compare a celui de M. r Poisson ; car l'expression que 

 M. r Poisson a trouve'e pour la variation de la temperature dans le 

 cas dont il s'agit , qui est , comme on a dit plus haut , 



1+0.& \ f' / ' 



ou 



p 



reduite a la notation de M. r Ivory en faisaiat S'=0, = Q-*-t , 

 donne 



,=i-ij( f )'--,{:; 



