2(>8 SOB LA t.OI DE LA FORCE ELASTIQUE DE l'aIR, ETC. 



de're comme revenu a sa premiere temperature par la dissipation: 

 tlu cnlorique i eleven n sensible , la restitution de cetle meme 

 quantite de calorique , quelle que soit la lot des chaleurs speci- 

 iiques, et par consi ; <pient aussi dans lliypothese de la conslance de 

 la clialeur spe'eifique a pression constante a toutes les tempera- 

 tures , et d'apres les consequences que nous en avons de'duiles. 

 Or nous allons montier dircctcment que cela est efleclivement 

 ainsi , et que cetle expression de l'accroissement de temperature 

 produit par i dans la circonstance dont il s'agit est reellement 

 celle que M. r Jvohy devait subsliluer dans sa formulc au lieu de i, 

 ou de son expression , ce qui 1'nurait conduit a la meme loi e'ta- 

 blie par M. r Poisson , pour la force elastique de l'air comprime 

 ou dilate sans variation de quantite de calorique. 



Pour cela nous commencerons par c'tablir l'expression gcne'rale 

 de la quantite de calorique latent qui accompagne re'ehauifement 

 d une masse d'air d'une temperature a une autre sous nne 

 pression constante P , et qui est l'exces de la quantite de calori- 

 que requise pour cette variation de temperature sous pression 

 constante sur celle requise pour la meme variation sous volume 

 constant. D'apres les expressions de ces deux derniercs quantite's 

 que nous avons donnees plus liaut , cette quantite de calorique 

 latent , ou du a la dilatation qui accompagne reehauffemcnl sous 

 pression constante , est 



ou P K 



_ & i-f-«Q 



■«© ( i -t-aO 



+ J0 



\ n-«0/ 



/l-t-eig\ j 



\ i+«e/ 



C'est done aussi 1;\ l'expression de la quantite de calorique 

 qu'on chasserait de l'air a la temperature , et sous la pression 

 P, si ou le condensait par un accroissement de pression jusqu'au 



