PAR LB CIIEV. AVOGADRO. 2^3 



dessus , paratt avoir exerce son influence II a deduit de ces equa- 

 tions , en les combinant , les valeurs de t et de i en fonction de 

 p et de p , et il a conside're la sommc de ces deux valeurs ainsi 

 determinees comme repre'sentant la quantite de calorique V ajoutee 

 a. Tail' en passant en general de la temperature , pression />' ct 

 densite p' a la temperature 0-^-z , presslon p , et densite p. Celtu 

 soinuie est , 



\ p p /■ * \ p / 13 



Mais cette expression de la quantite de calorique est inexacte 

 d'apres ce que nous avons vu ci dessus sur le sens dans lequel 

 les equations (C) sont vraies ; car la variation de temperature a 

 laquelle re'pond dans le cas general la chaleur latente i n'est pas 

 r dans le sens que M. r Ivory avail d'abord attribue a cette leltre, 

 mais une autre temperature que nous avons propose de designer 

 par t pour eviter toute ambiguite. Or cette lettre t ne peul plus 

 ctre conside'ree comme exprimant aussi la quantite de calorique 

 corrcspondante a cette variation de temperature dans la meme 

 unite que i et r , a moins que la chaleur specifique a volume 

 constant ne soit constante a toules les temperatures , ce qui , 

 comme nous avons dit , est incompatible avee les suppositions 

 reunies de la constauce de A' a toutes les temperatures et pres- 

 sions , et de la constance de la chaleur specifique a pression con- 

 stante a toutes les temperatures. Ainsi la somme de t-i-i ne pent 

 etre regardee comme representant dans une unite quelconque la 

 quantite de calorique qui fait la difference des deux etats qu'on 

 considere. En consequence 1'e'quation ditl'e'rentielle partielle entre 

 cette quantite , et la pression et densite, que M. r Ivory en a de- 

 duite par la dilferentiation, doit etre regardee comme inadmissi- 

 ble ; d'ailleurs il ne serait pas permis d'y substituer k a i H--j- 



eomme le f;:it encore M. r Ivory, par les raisons que nous avons 

 deju alleguees plus haut. 



