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la page 35c), avec des considerations proprcs a. son illusive Auleur, 

 d'apres ces formulesTon doit avoir simplement 



dp —A asm v \(q — q')smv'—(p—p')cosv' \ndt 



(N) 

 d(/ = Aacosv \ (<y — q')s'mv' — (/> — //)cos v' j ndl 



011 Ion voit que dans la valeur de dq manque le tcrine 

 — A a q sin ( v' — v ) n dt ; 



au reste il est facile de voir a priori que ces dernieres formules 

 ne sauroient coi'ncider avec Ies equations (H) ; en elfet il faudroi't 

 pour cela qu'on eut 



— — = A sin v | (7/ — q) sin 1/ — (p' — p)cosv' \ 



. — - — — A cosv j (</ — q)siav' — (p' — p)cosv' } 



Or il est evident que ces coefficiens ne peuvent pas satisfaire a 



„, . , .. . d'R d'R , , .. ... 



1 equation de condition — = -, — =- , comme cela devroit avoir lieu. 



1 dpdcj dqdp 



87. Nous allons voir qu'en partant du systeme d'e'quations dif- 

 fcrentielles donne par La Grange dans la Mecanique analjtique 

 pour la variation des conslantes arbitrages , on peut d'apres la 

 theorie de ce profond Geometre modifier convenablement ces 

 equations de maniere a les faire coi'ncider avec celles du Memoire 

 de Berlin designees ci-dessus par (N). 



Considerons en eifet les equations de la Mecanique analitique 

 (Tom. 2 pag. 102). 



da= — ia> dt dcz=2a*-—dt 



dc da 



db = 2\T d ^-dt d^ = — o.\T~dt 



d % '- ' db 



dR , , dR 



:—. H==- — dt d(p=~r- — 17==—; — 



Siwpyb dp ' smay b da 



