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ficient liegt aber bereits vor und so haben wir dann noch zu 

 integ-riren, wenn wir wieder ö^ als constant aunebmen 



sin a 



J J V7^ 



'^ + 1 — 2m 

 oder weil C — 1 = 



(1 — c + f cos a) da . dy, 



r r si" « • cos a 

 sd^ —: — da , dv. 



.' .' Vt'- H- 1 — 2m 



Wenn dieses bestimmte Integral entwickelt ist , so enthält 

 es noch die rechtwinkligen Coordinaten a, b, c, die wir, über- 

 gehend zu Polar- Coordinaten, durch einen Radius-Vektor r' und 

 die zugehörigen geeigneten Winkel a' und / ausdrücken können. 

 Wir setzen es = cD. Anlangend das Integral 



,, /' dM , r. r r f r'^ • sin a . da . dy . dr 



^''^ 7 ^ fider ;<>9- ; ri , 



J (e — r cos a)- .1 J .1 (e — r cos a)- 



so haben wir zunächst, in Beziehung auf y integrirend, 



r- . sin a . da . dr 



2n,.^r f'--^"'^-^ -^ 

 J J (e — r cos a)- 



Wir können dasselbe nun zerlegen in einen Haupttheil -^ 



e" 



oder s, der sich auf die ursprüngliche Kugel, und in einen Neben- 

 theil, der sich auf die Schale bezieht. 



Durch dieselben Betrachtungen, wie wir sie in Bezug auf 

 das Integral 2) angestellt haben, stossen wir, cos a — ^ setzend, 

 auf das Integral 



- 2Hf.^£ JVe~-l)^ = - 2 "n^^f l^, + l"g(e - |)]; 

 welches zwischen den Grenzen ^ ^= — 1 und ^ = -f 1 gibt 



i^tn . & .£ —-2 :- . 



e (e'' — 1) 



Ersetzen wir e'^ — 1 durch e'^ so verwandelt sich der 

 Coefficient 



U£ . US £' 



m — 



e (e* — 1) e^ e 



