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Für die Zunahme des Wärmevorrats der Atmosphäre der Nord- 

 halbkugel in einem ganzen Jahr erhält man daher 



71 ).AT 



^ —2.7 BT. (6) 



2 yr^ 



Nimmt man an, dass für eine bestimmte Exzentrizi- IIL 

 tat c^ die jährliche Wärmezufuhr = sei, so ergibt sich 



Für den Wärmezufluß der Atmosphäre der Nordhalbkugel in 

 ihrem Sommer erhält man alsdann bei Vernachlässigung von e~ ^ 



m^^ = 2BT [sin i—2e sin 77]. (8) 



Für den Winter ergibt sich — 2.1>«, da bei unveränderlichem Tem- 

 peratur-Jahresmittel der Wärmeabfluß im W^inter ebensogroß, wie der 

 Wärmezufluß im Sommer sein muß. 



Für die Südhalbkugel erhält man im Südsommer den Wärme- 

 zufluß 



ai\, = 2BT [sin ^ + 2 e sin N], (9) 



z. B. ist für das Jahr 1850 n. Chr. 



f = 230 28' . e = 0,0168 , 77 = 100» 22', 



also für die Nordhalbkugel 



2Ö„ --= 2 B r . 0.3ß52, (10) 



für die Südhalbkugel 



Sß?^, = 2£r. 0,4312. (11) 



Anhaltspunkte für die Ausstrahlungskonstante B ergeben sich, 

 wenn man die jährliche Temperaturschwankung mit dem Wärmezu- 

 und -abfluß vergleicht. Setzt man die Mitteltemperatur der Nord- 

 halbkugel = 15,3'^, die Julitemperatur = 22,5^ und die Januar- 

 temperatur = 8,0" (H. Met. S. 145), so entspricht dem Wärmezufluß 

 0,7304 jBT die Temperaturzunahme 7,2°. 



Auf 1 cm^ Erdoberfläche lagern 1033 g Luft mit der spezifischen 

 Wärme 0,2374, der sogen. Wasserwert der Luft über einem cm- wäre 

 demnach 245 g. Da die oberen Luftschichten nur unbedeutende 

 Temperaturschwankungen erleiden (H. Met. S. 56, 133, 159), kann 

 als durchschnittliche Temperaturabweichung 3,6° C. angenommen 

 werden. Alsdann ergibt sich für den jährlichen Zu- und Abfluß 

 der Luft 883 g-Kal. pro cnr Erdoberfläche. Ist r der mittlere Erd- 



^ Anhang § 4. 



