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126300, 232000, 318000, wenn der durch die Exzentrizität bewirkte 

 jährliche Wärmezu- oder -abfluß von großem Einfluß auf das Khma 

 wäre. Nimmt man dagegen an, daß der jährliche Wärmeabfluß eine 

 verminderte Verdampfungsmenge in den Tropen zur Folge gehabt hätte, 

 also eine verminderte Niederschlagsmenge in unseren Breiten (vergl. 

 S. 34), so ergibt sich eine allmähliche Hebung der Schneegrenze in 

 den letzten 75000 Jahren, was mit den Beobachtungen übereinstimmt 

 (vergl. S. 50 und Tab. IX). Ahnliche Schlüsse können in Bezug auf 

 die übrigen der oben angeführten Jahre gezogen werden. Es ergibt 

 sich aber möglicherweise eine Modifikation der Tab. YlII 

 and IX. S. § 4 S. 108. 



Vernachlässigt man den von e" herrührenden Wärmezufluß, so 

 folgt aus (70) für den Wärmezufluß der Nordhalbkugel in ihrem 



Sommer 



2Ö„ = 25r(sin£ — 2csin/7). (72) 



Ebensogroß ist bei konstantem Jahresmittel der Wärmeabfluß im 

 Winter. 



Für den Sommer der Südhalbkugel ist X = und L' = rr, 

 folglich ihr sommerlicher Wärmezufluß 



2Ö, = 2 £ T (sin * + 2 e sin 77). (7.3) 



§ 3. Dauer der Jahreszeiten. 



Aus dem Flächensatz folgt 



3 



dt = , dL = ^ T^ 7 , -r „..., d L 



27111^^1 — e' 2 7r[l + ecos(i — 77)]- 



und hieraus 



.^ J_ ^' _ _ vrZT^ r sin (L^- 77) sin (X - 77) "i 



^"^ T L * ^ L 14-ecos(i' — 77) l + ecos(L — 77) J 



4-2 [arct, (y^t, I^) ^ a,.c., (^\^., '^^ (74) 

 = X' _ i _ 2 c [sin iL' — 77) — sin (L — 77)] 



+ ~ e- [sin 2 (i' — 77) — sin 2 (X - 77)] 



— ye'[sin3(i' - 7?) — sin3(L — 77)] + . . . (75) 

 Hieraus folgt für die Dauer des Nordsommers 



