XXVIl, 1. Fischer: Ferienkurse für wissenschaftliche Mikroskopie. 99 



Parallelgitter hervorgebrachte Kreuzgitter: bei dem einen sind die Streifen 

 beider Gitter unter 90*^, bei dem anderen unter 60° gegeneinander geneigt. 

 Da die Beleuchtungsstrahlen nur an den Stellen die Diffraktionsplatte 

 durchsetzen können , an welchen sich zwei Streifen der beiden Systeme 

 durchschneiden, so besteht in beiden Fällen das mikroskopische Objekt 

 aus einer großen Anzahl heller Punkte, welche in zwei unter 90" bzw. 60" 

 gegen einander geneigten Reihen regelmäßig angeordnet sind. Eine ent- 

 sprechende Anordnung zeigen dann auch in der Gegend der hinteren 

 Brennebene die reellen Beugungsspektren, sofern die den Beleuchtungs- 

 kegel begrenzende Blende jetzt nur eine verhältnismäßig enge kreisförmige 

 Öffnung besitzt. Trotzdem also das Objekt nur aus hellen Punkten be- 

 steht, so lassen sich doch durch schmale spaltförmige Blenden in der 

 hinteren Brennebene des Objektivs die mannigfaltigsten Systeme paralleler 

 Streifen im Gesichtsfeld hervorzaubern, welche der Abbe sehen Theorie 

 genau entsprechen und daher eine weitere glänzende Bestätigung der- 

 selben geben. 



Im Anschluß an die vorgetragenen Abbe sehen Theorien der mikro- 

 skopischen Bilderzeugung kann man sich nun auch leicht über die Grenze 

 der Leistungsfähigkeit eines Mikroskops Rechenschaft geben. Nimmt man 

 als mikroskopisches Objekt ein System paralleler Streifen vom Abstand rf, 

 so besteht zwischen diesem Abstand â, dem Winkel u, welchen das erste 

 Beugungsbüschel jeder Seite mit der Mikroskopachse bildet, und der 



Wellenlänge '/. der Beleuchtungsstrahlen die Beziehung J = — : , wobei 



n sin u 



unter n der Brechungsexponent des Mittels verstanden ist, welches sich 



zwischen Objekt und Frontlinse des Mikroskopobjektivs befindet. Der 



Winkel u wird um so größer, je höher die Ordnung des Beugungsbüschels 



ist. Berücksichtigt man das äußerste Beugungsbüschel, welches noch vom 



Mikroskop aufgenommen wird, so stellt u den halben ÖfFnungswinkel und 



n sin u die sogen, numerische Apertur a dar ; man hat demnach in diesem 



Falle: â=~- 

 a 



Da die numerische Apertur für Trockensysteme immer unter 1 bleiben 

 muß (im Maximum etwa 0"95), bei Wasserimmersion dagegen 1"25 und bei 

 homogenen Ölimmersionen 1-4 betragen kann, so lehrt die Formel, daß bei 

 zentraler Beleuchtung im günstigsten Pralle noch die Streifen eines Parallel- 

 gitters aufgelöst werden können, welche um etwa -/g der Wellenlänge der 

 Beleuchtungsstrahlen voneinander abstehen. Durch schiefe Beleuchtung 

 kann dieser auflösbare Abstand noch auf die Hälfte heruntergedrückt 

 werden; denn man hat in diesem Falle an der äußersten Grenze schiefer 



Beleuchtung : â = —'— 

 2a 



Um die Grenze der Auflösbarkeit einer Struktur möglichst hinaus- 

 zuschieben, hat man demnach zwei Möglichkeiten. Entweder man sucht 

 die numerische Apertur a des Mikroskopobjektivs zu vergrößern — auf 

 diesem W^ege ist die praktisch erreichbare Grenze zurzeit die numerische 

 Apertur 1-4 — , oder man verwendet zur Beleuchtung Licht von möglichst 

 kleiner Wellenlänge. Dieses letztere Mittel hat zuerst Dr. A. Köhler bei 



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