104 Fischer: Ferienkurse für wissenschaftliche Mikroskopie. XXVII, 1. 



Trotz der Reichhaltigkeit des behandelten Stoffes und der anzustellen- 

 den Übungen und Messungen bliebe für diesen zweiten Tag des Ferien- 

 kursus vielleicht noch der Wunsch übrig, in Zukunft im Vortrag auch auf 

 die Abbe sehe Sinusbedingung einzugehen, welche erfüllt sein muß, wenn 

 nicht nur ein Achsenpunkt, sondern ein kleines zur Achse senkrechtes 

 Flächenelement durch weit geöffnete Büschel stark vergrößert abgebildet 

 werden soll. Hieran anschließend wäre dann bei den Übungen den Teil- 

 nehmern Gelegenheit zu geben, sich mit Hilfe des Abbe sehen Kriteriums, 

 daß eine bestimmte Doppelschar konzentrischer Hjperbeln durch das Ob- 

 jektiv allein in zwei sich unter rechtem Winkel durchschneidenden Scharen 

 äquidistanter Geraden abgebildet werden, von der Erfüllung der Sinus- 

 bedingung bei den drei vorliegenden 01)jektiven zu überzeugen. — 



Der dritte Tag brachte einen Vortrag des Herrn Dr. H. Siedex- 

 TOPF über Dunkelfeldbeleuchtung. Es wurde zunächst noch ein- 

 mal auf das Wesentliche des schon im ersten Vortrag ausführlich aus- 

 einandergesetzten Vorgangs der sekundären Abbildung im Mikroskop 

 eingegangen und dabei vor allem hervorgehoben, daß die mikroskopischen 

 Objekte die Lictìstrahlen nicht wie ein Sieb hindurchlassen, sondern sich 

 wie beugende Objekte verhalten. Zum Verständnis des Zustandekommens 

 des mikroskopischen Bildes dienen daher die zuerst von Fraunhofer ge- 

 nauer untersuchten Beugungserscheinungen an engen Gittern. Das Primäre 

 ist der Beugungsvorgang , während das mikroskopische Bild erst durch 

 einen Interferenzvorgang aus den primären Beugungsbüscheln entsteht. Je 

 mehr Beugungsbüschel zur Interferenz kommen, um so objektähnlicher 

 wird das Bild. Das Auflösungsvermögen eines Objektivs bemißt man durch 

 die kleinste Entfernung â der Streifen eines Parallelgitters, welche gerade 

 noch aufgelöst wird : und zwar ist das Auflösungsvermögen um so größer, 

 je kleiner diese Gitterkonstante. Dieselbe hat bei geradem und parallelem 



X 

 Licht von der Wellenlänge X den Wert â^ — , unter ao die numerische 



a© 



Apertur des Objektivs verstanden. Läßt man das Licht schief einfallen, 



oder gibt dem Beleuchtungskegel mit Hilfe eines Kondensors eine endliche 



X 



Öffnung, so geht die Formel über in â = . , sofern ak die wirksame 



ao -p ak 



numerische Apertur der Beleuchtung, also des Kondensors bedeutet. Der 

 kleinste Streifenabstand & wird daher nicht allein durch Vergrößerung der 

 numerischen Apertur des Objektivs, sondern auch durch Vermehrung der 

 Schiefe der Beleuchtung verkleinert. Es wird jedoch durch schiefes Licht 

 nur so lange das Auflösungsvermögen verbessert, als ak :;^i^ ao ist; denn so- 

 bald ak > ao geworden ist , können die schiefen Beleuchtungsstrahlen von 

 der Apertur ak nicht mehr von der Kandzone des Objektivs aufgenommen 

 werden. Der kleinste Betrag des auflösbaren Gitterabstands ist deshalb 



A 

 erreicht, wenn ak = ao und demnach tr:=— ^ geworden ist. Bis dahin 



li Uo 



dringen die Beleuchtungsstrahlen in das Objektiv ein, und es entsteht ein 

 dunkles Bild auf hellem Grunde, ein sogen. Ilellf eldbild, für welches 

 auch die Bezeichnung negatives Bild eingeführt ist. Sobald nun aber 

 ak > ao wird, entsteht ein Bild, welches allein durch die seitlichen Beugungs- 



