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§. lor- Dunque una serie di elaslri non ancor lineare e fittizia, ma 

 di data massa sensibile ( Fig. VII. ) isolata nel vacuo, o quieta , o mossa 

 uuif'ormenicnie nella direzione del suo piano, abbia ricevuto in una sua 

 estremità im colpo, por il quale si vada costipando neirutio stesso che 

 iLilla ancora si accelera verso la stessa plaj^a ( Fig. Ylll. ). Il caso della 

 costipazione è certamente lo stesso come se l'estremità anteriore restasse 

 immobile, e V estremo posteriore si movesse col solo eccesso della sua 

 velocità. Dunque il teorema di Riccciti e di Nicolai sarà trasportabile 

 a questo caso, solclic si nominino invece delle velocità assolute le ve- 

 locità relative. 



XIX. 



Riduzione della massa deli elastro a due masse. 



§. io8. E dall'altro notissimo principio della conservazione del moto 

 del centro, dedurremo per necessaria conseguenza che tutta quella massa 

 che non si è concentrata in un estremo, dee aver luogo nell'altro. 



§. I oq. E poiché il suo aunmnto di quantità di molo non può mai 

 esser altro che la quantità perduta dal percussore; ed il percussore me- 

 desimo avendo una velocità comune all'estremo punto a cui rimane 

 appoggiato, deve ridurvisi prima con cangiamento brusco: ed in fine 

 il detto punto estremo cessa di accostarsi all'altro estremo, cioè la serie 

 cessa di costiparsi: io penso, clie l'estremo percosso della serie or dapprima 

 si acceleri con cangiamento brusco, indi si rilardi, mentre l'altro estre- 

 mo comincia ad accelerarsi: e che sul fine dell'acceleramento la velo- 

 cità comune sia quale si vedrà nel seguente Articolo. 



XX. 



Nuoi'o uso delle formule di Eulero, di Juan e Prony. 



§. 110. Essendo ^ la massa di un solido tenace, p la sua tenacità, 

 « la velocità, z la profondità d'impressione di ampiezza costante, fat- 

 tavi dall'urlo di un corpo duro, di massa m con velocità k verso la 



stessa pla^a , la teoria comune dà p z =^ m (k-x)-^ • 



