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wir die Einlieil der Kraft durch eine bestiniiiile Liiii- 

 <>eiieinlieit uns ersetzt denken, wodurch die Intensi- 

 täten der Kräfte X und Y nunmehr durch hesliniuite 

 Liniensliicive versinnlicht erscheinen. 



Diese zwei Linienstiicke X und Y sind wir nach 

 dem \'oraus^'"eschicklen in jeg^Hche Richtun<>slinie, die 

 durch m gelegt werden kann, zu hringen und, in 

 (Heser Stellung-, auch analytisch zu lixiren in der 

 Lage. 



Wenn diese ehen gedachte Linie gegen die Linie, 

 in der X liegt, die Neigung- « eingeht, so wird sie. 

 falls die Art der Winkel « zu beurtheilen im ganzen 

 Gang- der Untersuchung dieselbe verbleibt, die Nei- 

 gung 3 — + a gegen die Linie, in der Y liegt, ein- 

 gehen. Diese beiden Linien X und Y in jene gedachte 

 gebracht, werden sie bezüglich durch ; 



X(c()S a i- i siii«). .Y I cos (~ -\- a) + [ sin (-^ + «1 |- 



die mit folgenden gleichbedeutend sind: 



X (cos a +- i sin «) , Y (sin « — i cos «) 

 zu ersetzen sein. 



Diese zwei Ausdrücke können als Kräftengrössen 

 angesehen werden , die auf den materiellen Punkt m 

 mit gleichem Erfolge einwirken, als die ursprüng- 

 lichen Kräfte X und Y, die unter einem rechten Winkel 

 zu einander geneigt vorausgesetzt sind; jene wirken 

 aber in einer gemeinschaftlichen Geraden , die nämlich 

 um den unbekannten Winkel a gegen die Richtung 

 der Kraft X geneigt ist: daher hat man, wenn R 

 die Grösse der Resultirenden vorstellt, nach dem vor- 

 ausgeschickten Axiom : 

 R = X (cos a + i sin «) + Y (sin a — i cos «) • (1) 



