220 Wild. Besliiuinung der Polarisation elc. 



beiden vorstehenden Gleichungen gehen in diesem Falle 

 II Der in : 



J = 2 ii , 



'1 ((> -f Wf + u) = p , 



woraus durch Elimination von i, folgt: 



Die Intensität J des Stammstromes lässt sich aus 

 der an der Tangentenbussole beobachteten Ablenkuno 

 berechnen und wenn also Wr bekannt wäre, so hätten 

 wn; m vorstehender Gleichung bereits eine Relation 

 zwischen unsern gesuchten Grössen u und p Da in- 

 dessen die bisherigen Angaben über die Leitungswi- 

 derstande der Flüssigkeiten sehr wenig harmoniren, 

 so müssen wir behufs genauer Messungen dieselben 

 jedesmal selbst bestimmen. Zu dem Ende hin verfah- 

 ren wir so. • Nach den Untersuchungen Horsford'sO 

 wissen wir, dass die Flüssigkeiten wirklich dasselbe 

 Widerstandsgesetz befolgen wie die Metalldrähte, brin- 

 gen wir also die Polplatten in die n-fache Entfernung 

 so wird auch der Widerstand wr ver-n-facht und wir 

 werden im andern Zweige statt q jetzt eine grössere 

 Anzahl etwa q, Rheostatenwindungen einschalten müs- 

 sen, damit die beiden Zweigströme wieder gleich stark 

 werden und die Multiplikator-Nadel auf den Nullpunkt 

 der Theilung einspiele. Durch diese Vermehrung des 

 Widerstands in den beiden Zweigen wird nun aber 

 die Stromintensität sowohl in diesen als mittelbar auch 

 im Stammstrome geschwächt worden sein, so dass 

 man hätte: 



_ .'1 



') Pogg. Aul». LXX. S. 238. 



