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und die Länge der Mag-nelnadel = «A' an, so erhielte 

 demnach das erste zu veruachUissitrende Glied den 



Factor (Vi)'^ = j^Tj^gg^? während bei der gewöhnli- 



chen Tanffentenbussole dieser Factor = --~- wird, 



" 1000 ' 



wenn die Mag-netnadel Vio des Ringdurchmessers be- 

 beträgit. 



Bei allen diesen Tangentenbussolen erhalten wir 

 also mit g-rösserer oder geringerer Genauigkeit als 

 Drehungsmoment des Stromes : 



Dl = J • K • M • cos cp, 



wo K eine bekannte Constante und M das magnetische 

 Moment der Magnetnadel. Der Erdmagnetismus übt 

 bei der Ablenkung cp der Nadel aus dem magnetischen 

 Meridian folgendes Drehungsmoment aus: 



Dz = 11 • M • sin cp, 

 die Gleichgewichtslage wird daher bestimmt durch: 

 Dl = D2 oder : 



-jj = C • lang cp, I. 



wo C eine durch die Dimensionen des Apparats be- 

 stimmte Constante. Wir ersehen hieraus, dass wir 

 durch Beobachtung der Ablenkung qp an der Tangen- 

 tenbussole nicht unmittelbar die Grösse der Strom- 

 stärke, sondern bloss ihr Verhältniss zur horizontalen 

 Componente der erdmagnetischen Kraft erhalten. Es 

 ist indessen oft wünschenswerth Stromstärken auf 

 absolutes Maass zurückzuführen. Zu dem Ende hin 

 ist es dann nöthig, die horizontale Componente des 

 Erdmagnetismus absolut zu messen , was 2 Beobach- 

 tungen erheischt, nämlich Ablenkungsbeobachtungen 

 am Declinatorium und solche am Biülarmagnetometer. 



