IIJ Emil Beck. 



Ferner dient aber (12) zur absoluten Messung von /7, wenn die 

 Proportionalität mit dem Strome nachgewiesen ist. Man hat dazu 

 einfach die Grösse z/ S zu messen. 



Wir wollen aber die Theorie noch weiter verfolgen. 



Es soll gezeigt werden, dass nicht nur für x, = (.r^ =0) eine 

 Relation (14j existiert, sondern auch für jede andere Abszisse .', 

 und .'■.,. Um das zu beweisen, gehen wir aus von (5) und (6). 

 Rechnet man aus (6) .-!,, Ä2. B^, Bo in Determinantenform aus, so 

 erkennt man sofort, dass jede dieser Konstanten eine lineare Funktion 

 von n i sein muss; dann erhält man aber durch Einsetzen in (o) 

 für die positive Stromrichtung : 



. 1 r X »!+ = «. (i'-O + («I + «'1 n i) e^- -■ + (ß, + ß; 77 e-^. - 

 ^'^ ' .v„^ = rt, (,2) 4- («, + r4 77? ) e>-'^"- + (ß^ + ß!, 77 e-'-^--s 



wo «. ß Grössen sind, die 77 und / nicht enthalten, und wobei (?-) 

 andeuten soll, dass a^ und «2 * bloss in der zweiten Potenz enthalten. 

 Für die andere Stromrichtung wird analog: 



s,_ = (H (r) + («1 — «; 77i) e'--'- + (ß, — ßl 77?) g-'-^' 

 ^ ^ .'Ca- = «2 {i-) + («2 - f4 77i) e^-^'-"- + (ßa — ß\ Hi) e-^2^2. 



Durch Kombination von (15) und (16) erhält man aber für dasselbe 

 .T, resp. .1:,: 



(17^ ii+I=A- = koiist; *»+T^ = koiist. w. z. b. w. 



Aber auch für den variablen Temperaturzustand können wir 

 solch eine Relation herleiten. Um das zu zeigen, gehen wir aus von 

 (1) und (2). 



Substituiert man in (1): 



(18) „, =.v,+rj; n, = s, + v,, 



so zerfällt jede der Gleichungen (1) in 2 Gleichungen, von denen die 

 eine den stationären Temperaturzustand darstellt, während die andere 

 lautet : 



(19) i'^' ^^ 



h u -ß^ — >'2 p ''2 = 92 cj a -Qj- 



mit den Grenz^leichungen: 



