Absolute Messungen über den Peltier-Effekl. 1 lö 



ausgeführt werden. Wir brauchen das aber für unsere Zwecke nicht. 

 Da Däniiich, wie schon erwähnt, A^, A.,, Bi, B., lineare Funktionen 

 von 77 • ( sind und die a bloss.das Quadrat von i enthalten (15), und 

 weil durch den Integrationsprozess neue / enthaltende Glieder nicht 

 hinzutreten, so folgt, dass die (\ und C, die Form haben müssen: 



(35) 



C\ = c, i- + rf, -f- e, 77 < 

 C, = c» i* -+- rf„ + e, 77i, 



wo (■, (/, »' keine Funktionen von ) und 77 sind. Es wird also : 



''i = L^ii '"' + ''ii + <^n ni] [sin(m,, j;,) 



- tg (»«„ /,) cos (wj„ Xt)'\e~^, ('"" + ^"' ^ + . . . . 



(36) 

 '■j = ['^'21 *" + '^21 + e,, 71 i] [sin(»H2, x^) 



- tg («),, k) cos (»I,, x^)] e - ik ^"'" + *^" + . . . . 



Kombiniert man nun die Werte i\+ und r, _, resp. rj^. und (■o_ für 

 beiderlei Stromrichtung und für dasselbe u\ resp. .<■.,, so erhält man 

 das Resultat, dass für ein und denselben Zeitpunkt / stets die 

 Beziehung gilt: 



^t^^^i^ = koust. ; "'* T "'- - koiist. (37) 



für verschiedene Stromstärken. Nach (17) und (18) wird dann aber 

 auch : 



"■^T"'- = koiist. ; "'^ 7 "'- = koiist. (38) 



Es ist also Gleichung {\~) für den stationären Zustand bloss ein 

 Spezialfall dieser allgemeinen Gleichung (38) für den variablen 

 Zustand. Man könnte also auch den variablen Temperaturzustand 

 benützen zur Untersuchung der Abhängigkeit des Peltier- Effekts 

 von der Stromstärke, indem man in irgend einem Querschnitt für 

 beiderlei Stromrichtung die Kurve n =f{t) für verschiedene Strom- 

 stärken aufnimmt und die derselben Zeit entsprechenden Ordinaten 

 mit einander vergleicht. Doch es soll weiter unten (s. S. 143) gezeigt 

 werden, dass der variable Zustand praktisch viel weniger geeignet 

 ist zu unserer Untersuchung als der stationäre. 



Es soll daher im Folgenden nur von dem stationären 

 Temperaturzustand die Rede sein und zur Untersuchung 

 speziell nur die Temperatur in der Lötfläche der Stab- 

 kombination dienen, da diese zur Beobachtung die geeig- 

 netste ist. Wir stützen uns also im folgenden lediglich 

 auf die Gleichungen (12) und (14), S. 111. 



