HS Emil Beck, 



wobei bedeutet: 



JqhiP 



«.,=./^ . «. = ^; ß, == Vt^ + (#7= V^^ + ^- 



Setzt man in (43) T, = ; ^a = 0, so erhält man die schon ab- 

 geleiteten Gleichungen (10). Aus der Grenzgleichung (4,4) folgt nun: 



+ jTi = _M{(S^_aJ[,/<,/,^_«^_(3,)-e-^V,(_«^ + ß,)]_„,e«.'.2ß,| 



-^{(S+-a,)K^H-«.-ß2)-e-''^'K-«2+ß,)]-«,e«^'-2/i;4, 



wobei: z/, = R^i''-e "'*''' ; J.,^=e'-'-'-^-e''-'-'-^, 



und eine analoge Gleichung für — Tli mit .S'_. Nach .S'^ aufgelöst 

 wird (44) : 



D _. £i 



Eine analoge Gleichung ergibt sich für 6'_, wenn man in (45) überall 

 — i statt + i setzt. 



Um jetzt also den EinÜuss des Thomson-Effekts zu bestimmen, 

 wird man S± sowohl nach (7) als nach (45) berechnen mit ange- 

 nommenen Näherungswerten. Korrigiert man dann die beobachteten 

 S± um die Differenz beider Resultate, so erhält man die Werte .'>'+, 

 die für den Fall Tj = , T„ = auftreten würden. 



Da von mir keine Messungen von T an den benutzten Metallen 

 ausgeführt wurden, so legte ich den Rechnungen zu Grunde die Re- 

 sultate von Lech er') (s. S. 148). 



Wie man aus S. 148 f. ersieht, sind alle hier besprochenen 

 Korrektionen recht klein, so dass sie nur für die Untersnchung der 

 Frage nach der Abhängigkeit des Peltier-Effekts von der Strom- 

 stärke in Betracht kommen, nicht aber bei der absoluten Messung 

 des Peltier-Effekts, denn die Grosse der Korrektionen liegt inner- 

 halb der Genauigkeitsgrenze dieser Messung.-) 



') Wien. Ber. 114, 1599. 190.5. 



*) Vergl. die Diskussion über die (ienriuifrkeil der Methode S. 153 IT. 



