Absolute Messungen über den Peltier-EfTekt. 



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durch den Umstand, dass die Enden der Stabkonibination nicht genau 

 die Kühlwasserteniperatur besitzen (vergl. S. 119 f.). 



Dazu berechnet man zuerst mit Hülfe der Tabellen 8, resp. 9, 10 



nach Formel (47) die Werte |— -r*' ) und ( — -r^'l für jede 



vorkommende Temperatur-Verteilung (jede Stromstärke) und dann 

 nach Formel (48) die zugehörigen Werte von <//, und <ll.>. Dabei 

 findet man, dass für die verschiedenen Stromstärken die lU^ resp. dh 

 bei ein und derselben Kombination nur wenig von einander ver- 

 schieden sind. Man kann daher die Mittel bilden dl^, dl., und erspart 

 sich so die Mühe, den komplizierten Bruch in Gleichung (12) S. 111 

 für jede Stromstärke extra berechnen zu müssen. So erhält man 

 folgende Tabelle: 



Tabelle 11. 



Alle Längen sind hier in cm, die Querschnitte {q) in cm- aus- 

 gedrückt. Der Index 1 bezieht sich immer auf das erstgenannte 

 Metall, der Index 2 auf das zweitgenannte. 



Da die Tiefe der Bohrlöcher für die Thermoelemente in den 

 ^•uerschnit^cn I und 111 über 1 mm betrug (s. Fig. 8, S. 144), so geben 

 die Werte ■-■'+ und .<"' in Tabelle 8, 9, 10 die Temperaturen für die 

 Querschnitte mit den Abszissen .'■, = /, — 0,05, x^^h — 0,05 an. Es 

 ist also /', und/!; zu berechnen nach /J = /, — 0,00 -f (//, ; l'., = L — 0,05 

 -'-dL, wie es in Tabelle 11 geschehen i.st. 



Es soll jetzt mit Hülfe der Tabellen S und '.i die 



Ahhäuyiiikeit des PeUii'i- Effekts von der StronisUirke 



(^ S \ 



—■ = konstant; vergl. S. 1081. 



Die Werte stimmen in den Tabellen sciion recht schön über- 



t 



ein, was auf Proportionalität des l'eltier-Elfekts mit der Stromstärke 

 schliessen lässt. Doch sollen an diesen Werten noch die auf S. IK! ff. 

 angegebenen Korrektionen angebracht werden. 



Die Korrektionen der Tabelle 1 1 brauchen hierbei nicht berück- 

 sichtigt zu werden, da, wie oben erwähnt wurde, die rfi, resp. dU 

 für verschiedene Stromstärken sehr nalic einander gleich sind. 



